Выделив с помощью тождества Вебера–Липшица [7] главные со-
ставляющие вектор-потенциала, получим, что для расчета эквивалент-
ной магнитной проницаемости надо использовать математическую мо-
дель
q
μ
(
λ
) =
p
(
λ
) exp[
λ
(
z
0
−
z
)] +
s
(
λ
) exp[
λ
(
z
−
z
0
)]
−
exp(
−
λ
|
z
+
z
0
|
.
Поскольку диэлектрическая проницаемость меняется вдоль оси ап-
пликат, с учетом обозначений координат на рис. 1 и формул (10) и (11)
выражения для
k
э
и
k
э
примут следующий вид:
k
э
=
ω
ε
0
μ
0
H
H
−
l
q
μ
(
λ
12
, H
−
l, z
0
)
dz
0
h
H
−
l
q
ε
1
(
λ
12
, H
−
l, z
0
)
dz
0
+
H
h
q
ε
2
(
λ
12
, H
−
l, z
0
)
dz
0
;
(15)
k
э
=
ω
ε
0
μ
0
H
H
−
l
q
μ
(
λ
12
, H, z
0
)
dz
0
h
H
−
l
q
ε
1
(
λ
12
, H, z
0
)
dz
0
+
H
h
q
ε
2
(
λ
12
, H, z
0
)
dz
0
.
(16)
Интегралыв формулах (15) и (16) легко вычислить с помощью
квадратурной формулыГаусса на два узла [15], после чего поправкa
Δ
u
п
рассчитывается по формуле (4) как разность потенциалов концов
приемника:
Δ
u
п
=
ϕ
п
(
z
п
+
l
п
, r
a
)
−
ϕ
п
(
z
п
, r
a
)
.
В результате ЭДС помехи
u
п
=
u
г
+ Δ
u
п
. В частотной области
помеху можно моделировать, добавляя источник напряжения
u
п
. Во
временной области задача решается сложнее. Универсальным мето-
дом моделирования помехи как в частотной, так и во временной обла-
сти будет использование эквивалентной электрической схемыканала
связи.
Получение эквивалентной схемы.
Параметрыэквивалентной
схемыбеспроводного канала электромагнитной связи найдем, вос-
пользовавшись известным методом Элмора [18] — методом моментов.
Как показано в работе [1], этот метод описывает интегральные харак-
теристики переходного процесса как в электрически коротких, так и
в электрически длинных каналах связи. С формальной, математиче-
ской точки зрения моментыимпульсной характеристики аналогичны
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2007. № 4 15