+
−
x
∗
(
λ
1
−
λ
2
)
¡
1
−
e
λ
0
t
¢
(
p
∗
+
λ
1
) (
p
∗
+
λ
2
)
λ
0
x
(
λ
1
−
λ
2
)
¡
1
−
e
λ
0
t
¢
(
p
+
λ
1
) (
p
+
λ
2
)
λ
0
x
∗
(
λ
0
−
λ
2
)
¡
1
−
e
λ
1
t
¢
(
p
∗
+
λ
0
) (
p
∗
+
λ
2
)
λ
1
−
x
(
λ
0
−
λ
2
)
¡
1
−
e
λ
1
t
¢
(
p
+
λ
0
) (
p
+
λ
2
)
λ
1
−
x
∗
(
λ
0
−
λ
1
)
¡
1
−
e
λ
2
t
¢
(
p
∗
+
λ
1
) (
p
∗
+
λ
0
)
λ
2
x
(
λ
0
−
λ
1
)
¡
1
−
e
λ
2
t
¢
(
p
+
λ
1
) (
p
+
λ
0
)
λ
2
⇒
⇒
|
x
|
2
(
p
−
p
∗
) (
λ
1
−
λ
2
)
¡
1
−
e
λ
0
t
¢
(
p
+
λ
1
) (
p
∗
+
λ
2
) (
p
∗
+
λ
1
) (
p
+
λ
2
)
λ
0
− |
x
|
2
(
p
−
p
∗
) (
λ
0
−
λ
2
)
¡
1
−
e
λ
1
t
¢
(
p
+
λ
0
) (
p
∗
+
λ
2
) (
p
+
λ
2
) (
p
∗
+
λ
0
)
λ
1
|
x
|
2
(
p
−
p
∗
) (
λ
0
−
λ
1
)
¡
1
−
e
λ
2
t
¢
(
p
+
λ
0
) (
p
∗
+
λ
1
) (
p
+
λ
1
) (
p
∗
+
λ
0
)
λ
2
0
0
βD
0
.
(22)
Перемножая матрицы
,
в результате достаточно сложных вычисле
-
ний получаем окончательное выражение
˜
ρ
12
˜
ρ
21
D
=
D
0
x
p
+
λ
0
x
p
+
λ
1
x
p
+
λ
2
x
∗
p
∗
+
λ
0
x
∗
p
∗
+
λ
1
x
∗
p
∗
+
λ
2
1
1
1
×
×
(
p
+
λ
0
) (
p
∗
+
λ
0
)
(
λ
0
−
λ
1
) (
λ
0
−
λ
2
)
µ
e
λ
0
t
+
β
e
λ
0
t
−
1
λ
0
¶
−
(
p
∗
+
λ
1
) (
p
+
λ
2
)
(
λ
0
−
λ
1
) (
λ
1
−
λ
2
)
µ
e
λ
1
t
+
β
e
λ
1
t
−
1
λ
1
¶
(
p
∗
+
λ
2
) (
p
+
λ
2
)
(
λ
0
−
λ
1
) (
λ
1
−
λ
2
)
µ
e
λ
2
t
+
β
e
λ
2
t
−
1
λ
2
¶
.
(23)
Анализ решения
.
Полагаем
,
что начальное состояние атома имеет
вид
0
0
D
0
.
Из выражения
(23)
видно
,
что в течение времени релак
-
сации
T
≈
1
/α,
1
/β
после начала воздействия идет сложный колеба
-
тельный процесс изменения состояния атома
.
При
τ
и
À
T
,
e
λ
0
,
1
,
2
τ
и
→
0
процесс устанавливается
,
что может соот
-
ветствовать на определенном отрезке времени непрерывному излуче
-
нию
:
10 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Приборостроение
”. 2003.
№
4
