стимому за счет снижения размеров входной апертуры СВ. Задавая
максимально допустимое отклонение
(
δ
2
)
max
, исследуемна экстрему-
мы функцию
r
вх
⊥
δ
(
k
δ
)
, полученную в неявномвиде:
δ
2
max
= 4
π
1
4
·
2Δ
f
2
−
k
δ
2
(
r
вх
⊥
δ
)
4
+
+
1
6
·
2Δ
f
2
−
k
δ
S
I
f
4
(
r
вх
⊥
δ
)
6
+
1
4
·
8
S
I
f
4
2
(
r
вх
⊥
δ
)
8
.
При этомопределяемкоэффициент пропорциональности
k
δ
при мак-
симальном размере входного зрачка
r
вх
⊥
δ
СВ (рис. 2) — в пределах най-
денного радиуса входного зрачка
r
вх
⊥
δ
аберрационный СВ можно за-
менить дефокусированным СВ с эквивалентной дефокусировкой
Δ
экв
Δ
экв
=
k
δ
f
2
2
.
Полученные выражения функций Грина идеального (1), дефокуси-
рованного (2) и аберрационного (3) СВ можно использовать для ана-
лиза изображения, формируемого активными системами видения [1].
При исследовании же угловой структуры излучения в плоскости
входного зрачка приемной системы (и, в частном случае, для реше-
ния локационной задачи) такой подход представляется избыточным.
В данномслучае целесообразно использовать не яркостные поля, а
угловые распределения силы излучения, что значительно сокращает
вычислительные затраты. С этой точки зрения интереснымпредста-
вляется получение выходного углового распределения интенсивности
Рис. 2. Аппроксимация кубической зависимости выходного угла от координат
во входном зрачкеСВ:
а
— для положительной дефокусировки;
б
— для отрицательной дефокусировки
8 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2010. № 4
