чить плоскость, в которой объектная волна была бы пропорциональ-
на пространственному спектру объекта без фазовых искажений [4].
В данной схеме первый фурье-преобразующий объектив формирует
в плоскости записи пространственно-частотный спектр функции про-
пускания транспаранта, подсвеченного нормально падающей волной,
т.е. комплексная амплитуда объектной волны без учета постоянных
фазовых набегов и ослаблений равна
A
гол
(
x
1
, y
1
) = ˜
A
тр
(
ν
x
, ν
y
) = ˜
A
тр
x
1
λf
1
,
y
1
λf
1
=
=
F
x
1
,y
1
{
A
тр
(
x
1
, y
1
)
}
,
(3)
где
ν
x
=
x
λf
1
и
ν
y
=
y
λf
1
— пространственные частоты;
λ
— длина
волны излучения, используемого при записи голограммы;
f
1
— фо-
кусное расстояние фурье-преобразующего объектива;
A
тр
(
x
1
, y
1
)
≡
≡
f
1
(
−
x
1
,
−
y
1
)
— функция пространственного распределения ко-
эффициента пропускания жидкокристаллического пространственно-
временного модулятора света (ПВМС ЖК), соответствующая первой
входной функции
f
1
(
ξ
)
алгоритма ЦУАС (1), например изображенной
на рис. 2,
а
.
Согласно уравнению (2), распределение коэффициента пропуска-
ния ПВМС ЖК соответствует повернутому на 180
o
относительно на-
чала координат или центрального элемента матрицы (при бинарной
записи чисел) входному вектору-столбцу (рис. 2,
б
).
Если волна
A
гол
(
x
1
, y
1
)
записывается на голограмму–носитель и
затем восстанавливается волной, идентичной используемой при за-
писи опорной волне, то восстановленная волна описывается той же
функцией
A
гол
(
x
1
, y
1
)
. Второй объектив осуществляет повторное пре-
образование Фурье, в результате чего комплексная амплитуда излуче-
ния в выходной плоскости схемы равна:
Рис. 2. Пример распределения коэффициента пропускания ПВМС ЖК, соответ-
ствующий входной функции, т.е. вектору-столбцу
f
1
(
а
), и соответствующий
вектор-столбец с числами в десятичной и бинарной системах (
б
)
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2009. № 2 35
