×
exp [
i
2
kx
sin (
θ
оп
)] +
+
F
x,y
{
f
1
(
−
x,
−
y
)
}
exp
−
i
π
λ
1
f
1
−
1
z
x
2
+
y
2
.
Подставляя из уравнения (6) значение для
z
, получаем распреде-
ление амплитуды в рабочем порядке дифракции с голограммы
A
раб
(
x , y
)
∼
F
x,y
{
f
1
(
−
x,
−
y
)
}
exp
−
i
π
λ
1
f
1
−
1
z
x
2
+
y
2
=
=
F
x,y
{
f
1
(
−
x,
−
y
)
}
exp
i
π
λf
1
x
2
+
y
2
.
Очевидно, что, зарегистрировав интенсивность данной волны,
практически невозможно установить вид изображения, выводимого
на ПВМС ЖК при записи голограммы, из-за потери фазовой части
спектра
F
x,y
{
f
1
(
−
x,
−
y
)
}
.
Использование при регистрации этой волны фурье-преобразующе-
го объектива перед приемником с фокусным расстоянием
f
2
приведет
к следующему распределению амплитуды волны на приемнике:
A
(
x
и
, y
и
)
∼
F F
x,y
{
f
1
(
−
x,
−
y
)
}
exp
i
π
λf
1
x
2
+
y
2
∼
∼
f
1
f
1
f
2
x
и
,
f
1
f
2
y
и
⊗
exp
iπ
f
1
f
2
x
2
и
+
y
2
и
=
=
f
1
x
и
β
,
y
и
β
⊗
exp
iπ
1
β
x
2
и
+
y
2
и
,
(21)
зарегистрировав интенсивность которой, также невозможно устано-
вить вид функции
f
1
(
x, y
)
.
Предположим, что голограмму под нужным углом (равным углу
подсвета опорной волны) подсветили сферической волной, тогда вос-
становленная с голограммы волна будет иметь вид
A
(
x , y
) = exp
i
π
λz
x
2
+
y
2
exp (
ikx
sin
θ
оп
)
τ
гол
(
x , y
)
∼
∼
I
0
(
x , y
) exp
i
π
λz
x
2
+
y
2
exp (
ikx
sin
θ
оп
) +
+
F
∗
x,y
{
f
1
(
−
x,
−
y
)
}
exp
i
π
λ
1
f
1
+
1
z
x
2
+
y
2
exp [
i
2
kx
sin (
θ
оп
)] +
+
F
x,y
{
f
1
(
−
x,
−
y
)
}
exp
i
π
λ
1
f
1
+
1
z
x
2
+
y
2
.
(22)
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2009. № 2 47
