Как и ранее, под функцией Грина идеальной оптической системы
G
oc
(
r
вых
⊥
, n
вых
⊥
;
r
вх
⊥
, n
вх
⊥
)
понимается реакция данной системы на воз-
действие точечного мононаправленного источника единичной мощно-
сти (1).
Связь между полями яркости в главной плоскости оптической си-
стемы и в плоскости входного зрачка задается с помощью функции
Грина слоя свободного пространства
G
сп
(
r
вых
⊥
, n
вых
⊥
;
r
вх
⊥
, n
вх
⊥
) =
δ
(
r
вых
⊥
−
r
вх
⊥
−
zn
вх
⊥
)
δ
(
n
вых
⊥
−
n
вх
⊥
)
(9)
и определяется выражением
L r
H
⊥
, n
H
⊥
=
=
· ·
∞
−∞
L
(
r
вх
⊥
, n
вх
⊥
)
δ r
H
⊥
−
r
вх
⊥
−
z
вх
n
вх
⊥
δ n
H
⊥
−
n
вх
⊥
dr
вх
⊥
dn
вх
⊥
=
=
· ·
∞
−∞
L r
вх
⊥
, n
H
⊥
δ r
H
⊥
−
r
вх
⊥
−
z
вх
n
H
⊥
dr
вх
⊥
,
(10)
Следующимпреобразующимэлементов является оптическая си-
стема.
При рассмотрении оптической системы в рамках параксиальной
оптики для нее согласно рис. 3 имеем соотношения
−
tg
σ
=
r
H
⊥
−
a
; tg
σ
=
r
H
⊥
a
,
где
σ
— угол между лучом, прошедшим оптическую систему, и опти-
ческой осью в пространстве предметов (обратный ход луча);
σ
— угол
между лучом, прошедшим оптическую систему, и оптической осью в
пространстве изображений (прямой ход луча).
Как известно из теории оптических систем[6], уравнение тонкой
линзы имеет вид
−
1
a
+
1
a
=
1
f
⇒ −
r
H
⊥
a
+
r
H
⊥
a
=
r
H
⊥
f
.
Перепишемэто соотношение, описывающее в параксиальномпри-
ближении ход лучей через идеальную тонкую линзу, следующимобра-
зом:
σ
=
−
σ
+
r
H
⊥
f
.
(11)
Учитывая, что в параксиальном(малоугловом) приближении
σ
≈
n
H
⊥
,
σ
≈
n
H
⊥
, выражение (11) можно переписать в виде
n
H
⊥
+
n
H
⊥
=
r
H
⊥
f
.
(12)
24 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2010. № 1