Рис
. 7.
Распределение амплитуды поля на расстоянии
s
= 134
,
025
λ
от щели ши
-
риной
D
= 20
λ
(
λ/
∆
x
= 40
,
λ
= 1
м
):
сплошная линия
—
численный расчет методом
FDTD;
штриховая линия
—
распреде
-
ление поля по Кирхгофу
На рис
. 6
и
7
заметен еще один тип погрешности
—
биения с пе
-
риодом
λ
на периферийных участках графика дифракционной картины
из
-
за отражения волны от краев зоны расчета
.
Эта погрешность может
быть легко устранена путем увеличения размера зоны расчета либо вве
-
дения на краях поглощающей зоны б
´
ольшей ширины
.
Рассмотрим еще одну важную задачу в теории электродинамики
—
прохождение электромагнитной волны через границу раздела двух
сред
.
Это позволит определить погрешности
,
возникающие при расчете
электромагнитных волн в средах с неоднородным значением показате
-
ля преломления
.
В классической теории коэффициент отражения волны
,
поляризо
-
ванной в плоскости падения
,
описывается формулой Френеля
r
k
=
n
2
cos
θ
1
−
n
1
cos
θ
2
n
2
cos
θ
1
+
n
1
cos
θ
2
,
(15)
где
n
1
и
n
2
—
показатели преломления первой и второй сред
,
θ
1
—
угол
падения
,
θ
2
—
угол преломления
.
Из этой формулы определяется условие
,
при котором отсутствует
отраженная волна
—
эффект Брюстера
.
Если угол
θ
1
принять равным
60
◦
,
показатель преломления
n
1
рав
-
ным единице и варьировать показатель преломления
n
2
,
то график мо
-
дуля коэффициента отражения имеет вид
,
соответствующий сплошной
линии на рис
. 8.
На этом же рисунке представлены результаты расчета
коэффициента отражения
,
полученные численным методом
FDTD,
для
122 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
2
