Рис
. 4.
Мгновенное распределе
-
ние модуля магнитного вектора
при прохождении гауссова вол
-
нового пучка через плоскопа
-
раллельную градиентную ци
-
линдрическую линзу
поэтому при практических расчетах де
-
лают следующие допущения
.
Во
-
первых
,
полагают
,
что поле в излучающем отвер
-
стии такое же
,
как поле набегающей вол
-
ны
,
т
.
е
.
пренебрегают возмущением по
-
ля на отверстии
;
в частности
,
не учиты
-
вают отражений волны от стенок отвер
-
стия
.
Во
-
вторых
,
принимают
,
что поле на
остальной части отверстия равно нулю
,
т
.
е
.
пренебрегают поверхностной плот
-
ностью электрического тока
,
затекающе
-
го на теневую часть экрана
.
Если не при
-
нимать такие допущения
,
то согласно ра
-
боте
[3]
принцип Гюйгенса позволяет по
-
лучить значение интенсивности излуче
-
ния
,
близкое к истинному
,
лишь при
kD >
3
,
где
k
—
волновое число
(
м
−
1
),
а
D
—
диаметр диафрагмы
(
м
).
Чтобы исключить возможные погрешности
,
связанные с расчетом
поля по принципу Гюйгенса
,
при расчете поля методом
FDTD
можно
принять все эти допущения с достаточным запасом
.
Так
,
для сравнительного анализа решения задачи дифракции
,
полу
-
ченного с помощью интеграла Кирхгофа
,
и решения
,
полученного чи
-
сленным расчетом с помощью метода
FDTD,
зададим источник в виде
бесконечно длинной полосы
(
рис
. 5)
с одинаковой амплитудой излуче
-
ния по всей площади
.
Значения векторов электромагнитного поля во
всем остальном пространстве в начальный момент времени приравня
-
Рис
. 5.
Расчетная схема дифракционной картины для бесконечно длинного ко
-
герентного источника в форме полосы
120 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
2
