B
0
=
f
2
1
d
2
−
Z
0
(
f
2
2
−
d
1
d
2
)
,
B
1
=
f
1
α
+
Z
0
(
d
1
α
+
d
2
γ
) +
i
1
(
f
2
2
−
d
1
d
2
)
,
B
2
=
Z
0
αγ
−
i
1
(
d
1
α
+
d
2
γ
)
,
B
3
=
−
i
1
αγ,
(5)
D
0
=
f
2
3
(
d
1
Z
0
+
f
2
1
)
−
Z
0
0
(
f
2
1
d
2
−
Z
0
(
f
2
2
−
d
1
d
2
))
,
D
1
=
f
2
3
(
γZ
0
−
d
1
i
1
)
−
Z
0
0
(
f
2
1
α
+
Z
0
(
d
1
α
+
d
2
γ
)+
+
i
1
(
f
2
2
−
d
1
d
2
)) +
i
3
(
f
2
1
d
2
−
Z
0
(
f
2
2
−
d
1
d
2
))
,
D
2
=
−
i
1
γf
2
3
−
Z
0
0
(
αγZ
0
−
i
3
(
d
1
α
+
d
2
γ
))+
+
i
3
(
f
2
1
α
+
Z
0
(
d
1
α
+
d
2
γ
) +
i
1
(
f
2
2
−
d
1
d
2
))
,
D
3
=
αγi
1
Z
0
0
+
i
3
(
αγZ
0
−
i
3
(
d
1
α
+
d
2
γ
))
,
D
4
=
−
αγi
1
i
3
,
(6)
где
α
=
i
3
−
i
2
,
γ
=
i
2
−
i
1
.
Метод расчета лазерных систем переменного увеличения для
непрерывного изменения диаметра пучка в плоскости изображе
-
ния
.
Для непрерывного изменения диаметра пучка в плоскости изо
-
бражения необходимо обеспечить изменение линейного увеличения в
заданном диапазоне
,
который удобно характеризовать с помощью пе
-
репада увеличений
M
:
M
=
β
(
m
0
2
)
β
(
m
0
1
)
=
3
X
i
=0
B
i
(
m
0
1
)
i
3
X
i
=0
B
i
(
m
0
2
)
i
,
(
7
)
причем предполагается
,
что параметр
m
изменяется в пределах от
m
0
1
до
m
0
2
,
т
.
е
.
m
i
∈
[
m
0
1
, m
0
2
]
∀
i
= 1
,
2
, . . . , N
,
где
i
—
номер текущего
положения компонентов системы
.
Из формулы
(4)
очевидно
,
что для обеспечения неподвижности
плоскости изображения для всего интервала
[
m
0
1
, m
0
2
]
необходимо вы
-
полнение условия
d
4
(
m
) = 0
∀
m
∈
[
m
0
1
, m
0
2
]
.
Для выполнения этого условия необходимо перемещать один или
несколько компонентов оптической системы по нелинейному закону
.
Можно
,
однако
,
потребовать
,
чтобы это условие выполнялось не для
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
1 7
