Функция зрачка ФПО (в безаберрационном приближении) имеет
вид
P
(
ξ, η
) = circ
ξ
2
+
η
2
/
(0
,
5
D
)
,
где
D
— диаметр входного зрачка объектива.
Тогда, когерентная передаточная функция ФПО
˜
h
ФПО1
(
ν
x
, ν
y
) =
P
(
−
λp ν
x
,
−
λp ν
y
) = circ
λp ν
2
x
+
ν
2
y
/
(0
,
5
D
)
,
где
p
- расстояние от выходного зрачка до плоскости регистрации изо-
бражения.
Спектр пространственных частот волны после объектива можно
представить как
˜
A
об
(
ν
x
, ν
y
) = ˜
A
об
(
ν
x
, ν
y
)
·
˜
h
ФПО
1
(
ν
x
, ν
y
) ;
г) В плоскости регистрирующей среды, расположенной в задней
фокальной плоскости ФПО, амплитуда волны имеет вид
A
об
(
x , y
) =
τ
ФПО
1
а
iλf
ФПО
1
˜
A
об
(
ν
x
, ν
y
) =
u
об
(
x , y
)
e
−
i π
2
,
где
ν
x
=
x / λf
ФПО
1
и
ν
y
=
y / λf
ФПО
1
;
τ
ФПО
1
а
— амплитудный
коэффициент пропускания объектива;
u
об
(
x , y
) =
τ
ФПО
1
а
λf
ФПО
1
˜
A
об
(
ν
x
, ν
y
)
—
действительная амплитуда объектной волны в плоскости регистриру-
ющей среды;
д) Интенсивность суммарной волны, полученной при интерферен-
ции объектной и опорной волн в плоскости регистрирующей среды,
составляет
I
Σ
(
x , y
) =
|
A
об
(
x , y
) +
A
оп
(
x , y
)
|
2
,
где
A
оп
(
x , y
)
— амплитуда плоской опорной волны, равная
A
оп
(
x , y
) =
a
1
e
ikx
sin
θ
·
1(
x , y
)
(здесь
k
— волновое число,
θ
– угол падения опорной волны на плос-
кость регистрирующей среды);
I
Σ
(
x , y
) =
|
A
об
(
x , y
)
|
2
+
+
|
A
оп
(
x , y
)
|
2
+
A
∗
об
(
x , y
)
A
оп
(
x , y
) +
A
∗
оп
(
x , y
)
A
об
(
x , y
) =
= [
u
2
об
(
x , y
) +
a
2
1
] + 2
a
1
u
об
(
x , y
) cos
π
2
+
kx
sin
θ
;
42 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2005. № 4
