ния
G
+
0
и
G
−
0
оказываются разными. Согласно формуле (1), отношение
отклонений масштабных коэффициентов от геометрического значения
равно отношению коэффициентов усиления, как и отношение частот
зеемановской подставки
f
+
,
f
−
, возникающей при наложении магнит-
ного поля на активную среду [4–6]:
Λ
k
+
Δ
k
−
=
G
+
0
G
−
0
=
f
+
f
−
.
(3)
Зависимость тепловой скорости
u
от температуры описывается
формулой
u
=
r
2
kT
гир
m
,
(4)
где
m
— масса атома неона;
k
— постоянная Больцмана.
Исходя из (4), для
Δ
u
запишем приближенное выражение
Δ
u
≈
u
2
T
гир
−
25
298
2
,
(5)
где
Т
гир
— температура гироскопа.
Тогда зависимость изменения масштабного коэффициента лазер-
ного гироскопа от температуры из (2) и (5) можно представить в сле-
дующем виде:
Δ
k
k
≈
c
3
G
0
2
√
π Lν
0
u
2
(
4
c
Δ
ν
2
ν
2
0
u
1 +
1
2
T
гир
−
25
298
2 3
+
+
√
πγ
ab
ν
0
1 +
1
2
T
гир
−
25
298
2 2
exp
c
Δ
ν
ν
0
+
1
2
T
гир
−
25
298
2
u
2
×
×
1
−
c
Δ
ν
ν
0
u
1 +
1
2
T
гир
−
25
298
2
2
)
−
−
4
c
Δ
ν
2
ν
2
0
u
−
√
π γ
ab
ν
0
exp
−
c
Δ
ν
ν
0
u
2
1
−
c
Δ
ν
ν
0
u
2
.
(6)
Оценим максимальное отклонение масштабного коэффициента.
Для исследуемого зеемановского кольцевого лазера К-5
G
0
= 0
,
06
%
(рассчитано по температурной зависимости
Δ
k
k
),
L
= 0
,
25
м,
ν
0
=
= 4
,
74
∙
10
14
Гц,
Δ
ν
= 10
8
Гц,
γ
ab
= 8
∙
10
7
Гц,
Т
гир
= 90
◦
С. Для смеси
изотопов неона-20 и неона-22 (средняя масса атома
3
,
47
∙
10
−
26
кг),
104 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2013. № 2
