Рис. 2. Создание зеемановской частотной подставки:
G
— коэффициент усиления активной среды;
G
0
— максимум коэффициента
усиления в центре контура;
H
+
и
H
−
— расщепленные контуры усиления активной
среды для магнитных полей по направлению распространения световой волны и
против,
Δ
ν
— зеемановское расщепление контуров усиления
а изменение коэффициента преломления и соответственно изменение
масштабного коэффициента от параметров активной среды — по фор-
муле [4, 5]
Δ
k
k
≈
c
2
G
0
2
√
πLν
0
×
×
4
c
2
Δ
ν
2
ν
2
0
(
u
+ Δ
u
)
2
+
√
πcγ
ab
ν
0
(
u
+ Δ
u
)
e
−
c
Δ
ν
ν
0
(
u
+Δ
u
)
2
1
−
c
Δ
ν
ν
0
(
u
+ Δ
u
)
2
u
+ Δ
u
−
−
4
c
2
Δ
ν
2
ν
2
0
u
2
+
√
πcγ
ab
ν
0
u
e
−
c
Δ
ν
ν
0
u
2
1
−
c
Δ
ν
ν
0
u
2
u
!
,
(2)
где
Δ
u
— максимальное изменение тепловой скорости движения ато-
мов неона в рабочем диапазоне температур относительно нормальных
климатических условий (
+25
◦
С);
γ
ab
— значение однородного ушире-
ния контура усиления, мало изменяющееся при изменении темпера-
туры;
u
— тепловая скорость движения атомов неона при температуре
гироскопа
Т
гир
= 25
◦
С;
ν
0
— частота световой волны (для He-Ne ла-
зера она составляет
4
,
74
∙
10
14
Гц);
Δ
ν
— зеемановское расщепление
контуров усиления;
G
0
— коэффициент усиления активной среды в
центре контура усиления;
S
— площадь, охватываемая оптическим
контуром;
λ
=
с
/ν
0
= 0
,
633
мкм — длина волны излучения;
L
— длина
резонатора;
с
= 3
∙
10
8
м/с — скорость света в вакууме.
Отметим, что потери для мод с противоположными направлениями
поляризации существенно различаются. Поскольку мы рассматриваем
контур усиления в условиях наличия генерации, коэффициенты усиле-
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2013. № 2 103
