период
τ
z
— синусу
β
з
, п оэтому
β
з
и
ε
з
изменяют длительность сту-
пенек
Δ ˜
ψ
xz
по координатам
˜
x,
˜
z
и, как следствие, крутизну наклона
пилообразных участков.
Формулы вычисления фазовой ошибки дискретизации для дискрет-
ного поля ФАР преобразуются из выражения (2) путем замены
˜
x
на
x
δ
и
˜
z
на
z
δ
:
Δ
ψ
xz
=
mx
δ
+
nz
δ
−
Δ
ϕ
[
x
δ
τ
x
+
z
δ
τ
z
+ 0
,
5
]
.
(3)
Таким образом, фазовая ошибка дискретизации
Δ
ψ
xz
является
функцией номера строки
x
, номера столбца
z
, заданного направления
выставления максимума ДН —
β
з
,
ε
з
, а также рабочей длины волны
(параметры:
Δ
ϕ
— фазовый дискрет, шаг расстановки излучателей —
d
, считаются константами), т.е.
Δ
ψ
xz
=
f
(
β
з
, ε
з
, x, z, λ
)
.
(4)
Оценка угловых характеристик.
Исходя из вида функции
Δ
ψ
xz
,
делаем заключение о нечетности функции ошибок относительно дис-
кретных координат
¯
x
и
¯
z
:
Δ
ψ
xz
=
−
Δ
ψ
−
x,
−
z
;
Δ
ψ
x,
−
z
=
−
Δ
ψ
−
x,z
. Так
как
ψ
δxz
=
ψ
xz
−
Δ
ψ
xz
и
α
δxz
=
α
xz
−
Δ
ψ
xz
,
поэтому и при дискретизации фазы имеют место соотношения:
ψ
δx,z
=
−
ψ
δ
−
x,
−
z
;
ψ
δx,
−
z
=
−
ψ
δ
−
x,z
;
α
δx,z
=
−
α
δ
−
x,
−
z
;
α
δx,
−
z
=
−
α
δ
−
x,z
;
α
δ
−
x,z
=
−
α
δx,
−
z
.
Следовательно, выражения для множителей решеток ДН сум-
марного и разностных каналов фазового пеленгатора с суммарно-
разностной обработкой сигналов могут быть получены заменой
α
xz
на
α
δxz
:
f
Σ
δ
=
2
E
max
Z
z
=1
X
z
x
=1
A
xz
(cos
α
δ x,z
+ cos
α
δ
−
x,z
) ;
(5)
f
βδ
=
2
j
E
max
Z
z
=1
X
z
x
=1
A
xz
(sin
α
δ
−
x,z
+ sin
α
δ x,z
);
(6)
f
εδ
=
2
j
E
max
Z
z
=1
X
z
x
=1
A
xz
(sin
α
δ x,z
−
sin
α
δ
−
x,z
)
.
(7)
Дискретная фаза в
xz
-м излучателе отличается от гладкой:
α
δ x,z
=
α
xz
−
Δ
ψ
xz
=
a
z
+
b
x
−
Δ
ψ
x,z
;
84 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2008. № 3
