=
2
E
T
1
2
NT
0
cos 2
π
(
h
−
h
0
)
N
i
=0
α
i
q
(
t
−
iT
)
dt
+
+
2
E
T
1
2
NT
0
cos 4
πf
0
t
+ 2
π
(
h
+
h
0
)
N
i
=0
α
i
q
(
t
−
iT
)
dt.
(7)
С учетом того, что
h
=
h
0
+Δ
h
, выражение (7) приводится к виду
Z
(Δ
h
) =
E
T
NT
0
cos 2
π
Δ
h
N
i
=0
α
i
q
(
t
−
iT
)
dt
+
+
E
T
NT
0
cos 4
πf
0
t
+ 2
π
(2
h
0
+ Δ
h
)
N
i
=0
α
i
q
(
t
−
iT
)
dt.
(8)
Вторым слагаемым в формуле (8) можно пренебречь, поскольку
подынтегральная функция является быстроосциллирующей, и выра-
жение для
Z
(Δ
h
)
примет вид
Z
(Δ
h
)
≈
E
T
NT
0
cos 2
π
Δ
h
N
i
=0
α
i
q
(
t
−
iT
)
dt.
(9)
При малых значениях аргумента косинус в формуле (9) можно
заменить первыми двумя членами его разложения в ряд Маклорена:
cos (
x
)
≈
1
−
x
2
2
.
Тогда при
2
π
Δ
h
N
i
=0
α
i
q
(
t
−
iT
) 1
Z
(Δ
h
)
≈
E
T
NT
0
⎡
⎣
1
−
1
2
2
π
Δ
h
N
i
=0
α
i
q
(
t
−
iT
)
2
⎤
⎦
dt.
(10)
Далее будем рассматривать случай
L
= 1
(фазовый импульс имеет
длительность
T
).
При указанном ограничении
Z
(Δ
h
)
≈
EN
−
E
T
π
2
Δ
h
2
NT
0
N
i
=0
q
2
(
t
−
iT
)
dt
−
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2012. № 3 77
