которого перпендикулярна оптической оси;
ξ
= 3
и 4 — внутренняя
и внешняя стороны прямого кругового цилиндра;
ξ
= 5
и 6 — вну-
тренняя и внешняя стороны прямого кругового конуса;
ξ
= 7
—
m
-й
многоугольник;
ξ
= 8
— часть сферы с центром на оптической оси;
ξ
= 9
и 10 — сектор и сегмент, перпендикулярные оптической оси;
ξ
= 11
— коническая (или овальная) оправа обтекателя оптического
пеленгатора.
Конфигурация линзовых компонентов ОС в меридиональном се-
чении как полупрозрачных элементов внутренней полости прибора
определяется их радиусами и толщиной. Информация о них для каж-
дого конкретного прибора заложена в системе, описывающей его ОС
через параметры
r
,
d
,
n
, как это принято в расчетах геометрической
оптики (табл.
Т
2
А
, рис. 2,
а
).
При вычислении внутриприборной фоновой засветки в автомати-
ческом режиме на ЭВМ целесообразно представлять конфигурацию
линзовых компонентов ОС ОЭП цифровыми значениями индекса
ξ
ф
:
ξ
ф
= 1
— пластина, перпендикулярная оптической оси ОЭП;
ξ
ф
= 2
и 3 — плосковыпуклая и плосковогнутая линзы;
ξ
ф = 4 и 5 – выпукло-
плоская и вогнутоплоская линзы;
ξ
ф
= 6
— двояковыпуклая линза;
ξ
ф
= 7
и 8 — выпукловогнутая и вогнутовыпуклая линзы;
ξ
ф
= 9
—
двояковогнутая линза;
ξ
ф
= 10
— пластина, наклоненная к оптической
оси ОЭП, и т.д.
Как отмечалось, ближайшая по ходу излучения к ПАИ граница
секции определяется индексом
K
и
. От этой оптической вершины в со-
ответствии с правилами, принятыми в расчетах геометрической опти-
ки, осуществляется координация источников типа
М
γ
(
K
)
или
М
γ
по
границам, определяющим их конфигурацию.
Вдоль оптической оси источники формы при
ξ
= 1
, 2, 9, 10 коор-
динируются отрезком
а
ξ
1
, торцы цилиндров и усеченных конусов при
ξ
= 3
, 4, 5, 11 — отрезками
а
ξ
2
и
а
ξ
1
, а в случае
m
-угольника — отрезка-
ми
х
1
,
х
2
, . . . ,
х
m
для каждой его вершины (
ξ
= 7
). При этом нумерация
торцов источников формы
ξ
= 3
, 4, 5, 6, 11 должна возрастать (от 1 до
2 )в направлении хода излучения к плоскости анализа прибора, а нуме-
рация вершин
m
-угольника — по часовой стрелке при наблюдении его
со стороны ПАИ. Координация источников излучения в направлении,
перпендикулярном оптической оси, осуществляется отрезками:
r
ξ
1
—
для
ξ
= 1
, 3, 4, 9,
r
ξ
2
— для
ξ
= 2
, 5, 6, 11 и
у
1
,
у
2
, . . . ,
у
m
;
z
1
, . . . , z
m
—
в случае
m
-угольника.
При форме источника, соответствующей
ξ
= 9
и 10, в дополнение
к перечисленным вводятся координаты
ϕ
ξ
1
и
ϕ
ξ
2
( отсчитываются в
системе
ХОУ
, начало которой расположено на оптической оси).
14 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2006. № 1
