ности. В случае отсутствия атмосферы при локации в надир (
θ
и,п
= 0)
формула (14) совпадает с результатами работ [1, 2, 4], а при наклон-
ной локации (
θ
и,п
= 0)
формула (14) совпадает (если пренебречь в
ней влиянием дисперсии возвышений поверхности) с результатами
работы [3].
Заметим, что эффективная расходимость лазерного пучка
α
эф.и
и
эффективное поле зрения приемника
α
эф.п
в однородной турбулентной
земной атмосфере могут быть определены следующим образом:
α
эф.и
=
4
ξ
k
2
1
/
2
=
{
α
2
и
+
α
2
ти
}
1
/
2
;
α
эф.п
=
4
η
k
2
1
/
2
=
{
α
2
п
+
α
2
тп
}
1
/
2
,
где
α
=
ти,тп
{
0
,
1
C
12
/
5
ε
k
2
/
5
z
6
/
5
и,п
}
1
/
2
— величины, учитывающие вклад турбу-
лентности атмосферы для источника и приемника соответственно;
α
и
,
α
п
— эффективная расходимость лазерного пучка и угол поля зрения
приемника безучета влияния турбулентности атмосферы, например,
в дальней зоне
kr
2
и,п
z
и,п
1
:
для расходящегося пучка (при
F
и
z
и
)
α
и
∼
=
1
k
1
r
2
и
+
1
ρ
2
к
+
k
2
r
2
и
F
2
и
1
/
2
;
для приемника (
Δ
ф
= 0
; идеальные оптические элементы)
α
п
∼
=
∼
=
a
2
(
f
)
2
+
1
k
2
r
2
п
1
/
2
.
На рисунке приведены результаты расчетов зависимости величины
N
(
N
=
¯
P z
2
и
z
2
п
AP
o
— относительная величина, характеризующая мощ-
ность
¯
P
, регистрируемую приемником) от угла
θ
п
при различном со-
стоянии турбулентности атмосферы и различном характере локальной
индикатрисы отражения поверхности. Расчеты проводились по форму-
Зависимость величины
N
от угла приема
θ
п
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2007. № 1 71