¯
P
=
a
и
a
п
A
z
2
и
z
2
п
αQ
[
C
и
+
C
п
]
−
1
/
2
p
−
1
/
2
Ω+
+
β
q
4
π
q
4
z
4
√
2
σ
C
и
+
C
п
+
s
2
2¯
γ
2
y
q
2
z
−
1
/
2
d
−
1
/
2
×
×
W γ
x
=
q
x
q
z
1
−
n
n
+
p
(1 +
d
−
1
(
C
и
sin
θ
и
cos
θ
и
+
+
C
п
sin
θ
п
cos
θ
п
)
2
)
1
/
2
, γ
y
= 0
,
(14)
где
Ω = [1 + 2
σ
2
p
−
1
C
и
C
п
sin
2
(
θ
и
−
θ
п
)]
−
1
/
2
;
n
=
T
2
2¯
γ
2
x
q
2
z
;
p
=
C
и
cos
2
θ
и
+
+
C
п
cos
2
θ
п
;
d
=
(
n
+
p
)
2
σ
2
+
C
и
C
п
sin
2
(
θ
и
−
θ
п
)+
n
(
C
и
sin
2
θ
и
+
C
п
sin
2
θ
п
)
.
Для плавно-неровной поверхности (
¯
γ
2
x,y
1)
Q
≈
a
cos
θ
и
cos
θ
п
2(¯
γ
2
x
¯
γ
2
y
)
1
/
2
{
1 + tg
θ
и
tg
θ
п
(1
−
μ
)
a
}
;
a
= 4
1
¯
γ
2
x
+
1
¯
γ
2
y
−
1
;
μ
=
a
4
1
¯
γ
2
x
−
1
¯
γ
2
y
;
σ
2
,
¯
γ
2
x,y
— дисперсии высот и наклонов неровной поверхности
S
;
a
и
=
P
o
k
2
4
πξ
;
C
и
=
k
2
4
z
2
и
ξ
;
a
п
=
r
2
п
k
2
πa
2
4(
f
)
2
η
;
C
п
=
k
2
4
z
2
п
η
.
Для однородных трасс (для которых
C
2
ε
постоянна по трассе)
ξ
=
1
4
r
2
и
+
1
4
ρ
2
к
+
k
2
r
2
и
4
z
2
и
1
−
z
и
F
и
2
+ 0
,
1(
C
2
ε
k
2
z
и
)
6
/
5
;
η
=
1
4
r
2
п
+
k
2
a
2
4(
f
)
2
+
k
2
r
2
п
4
z
2
п
1
−
z
п
Δ
ф
(
f
)
2
+ 0
,
1(
C
2
ε
k
2
z
п
)
6
/
5
;
P
o
— мощность, излучаемая источником;
r
и
,
F
и
— эффективный раз-
мер передающей апертуры и радиус кривизны волнового фронта на
источнике;
F
и
=
∞
— соответствует коллимированному пучку,
F
и
<
0
— расходящемуся,
F
и
>
0
— сфокусированному;
ρ
к
— радиус когерент-
ности излучения источника;
r
п
,
а
— эффективные размеры приемной
апертуры и фотодетектора;
C
2
ε
— структурная характеристика диэлек-
трической проницаемости турбулентной атмосферы.
В случае
β
,
σ
2
,
¯
γ
2
x,y
→
0
формула (14) переходит в выражение для
принимаемой мощности в турбулентной атмосфере, полученное для
плоской ламбертовской поверхности [11].
При
α
→
0
формула (14) определяет мощность, регистрируемую
приемником, для локально-зеркальной (например, морской) поверх-
70 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2007. № 1
