При
i
0
= 0
,
i
2
= 0
формулы (14) принимают вид
f
2
1
=
F
2
1
;
f
2
2
=
i
3
F
2
2
;
f
2
3
=
i
2
3
F
2
3
;
z
0
=
Z
0
;
z
30
=
i
3
Z
30
;
d
10
=
D
10
;
d
20
=
i
3
D
20
.
(15)
Длина
T
0
обобщенной системы вычисляется по формуле
T
0
=
−
z
0
+
d
10
+
d
20
+ 2
f
1
+ 2
f
2
+ 2
f
3
+
z
30
.
(16)
Из формулы (16) с учетом уравнений (15) находим
i
3
, при котором
обеспечивается заданная длина системы
T
0
:
i
3
=
F
2
2
±
2
F
2
√
A
4
+
A
4
(
D
20
+ 2
F
3
+
Z
30
)
2
,
где
A
4
=
F
2
2
−
(
D
20
+ 2
F
3
+
Z
30
) (2
F
1
+
D
10
−
Z
0
−
T
0
)
. Как показано
в работе [3], увеличение в среднем положении равно
β
0
=
± |
i
3
|
.
Определим законы перемещения компонентов. Введем следующие
обозначения:
T
12
=
T
2
−
a
;
T
34
=
T
3
+
a .
(17)
Из рис. 4,
б
следует, что
T
12
=
−
z
0
+
2
¯
ϕ
1
+
d
10
+
1
¯
ϕ
2
,
T
34
=
1
¯
ϕ
2
+
d
20
+
+
2
¯
ϕ
3
+
z
30
.
Пусть первый компонент перемещается по закону
a
=
a
0
+
t,
где
a
0
=
z
0
−
1
¯
ϕ
1
— значение
a
в среднем положении,
t
— переменный
параметр, определяющий положение первого компонента.
Из формул (17) находим
T
2
=
T
12
+
a.
Из расчета хода первого вспомогательного луча, входящего в си-
стему под углом к оптической оси
α
1
= 1
и пересекающего первый
компонент на высоте
h
1
=
a
, с учетом формул (17) получим:
a
2
−
2
Ba
+
C
= 0
,
где
B
=
1
2
T
34
+
aT
2
¯
ϕ
1
+
T
12
1 +
a
¯
ϕ
1
−
(
aT
2
¯
ϕ
1
+
T
12
) ¯
ϕ
2
;
C
=
2
B
¯
ϕ
3
.
Решая это уравнение относительно
a
, находим
a
=
B
± √
B
2
−
C.
36 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2010. № 3
