Background Image
Previous Page  2 / 12 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 2 / 12 Next Page
Page Background

оптических средств [1]. Существующие оптические методы [2] позво-

ляют решать задачи шифрования и сокрытия информации, заданной в

параметрах оптического сигнала (амплитуде, фазе), с высокой скоро-

стью обработки данных. В комплекс средств, осуществляющих опти-

ческую обработку информации, входят фурье-преобразующие оптиче-

ские системы (ФПС) и случайные фазовые маски (СФМ). Основная

цель использования СФМ — получение уникального вида дифракци-

онного распределения, определяемого реализацией случайной фазо-

вой функции и уменьшение динамического диапазона в формируемом

распределении поля в дальней зоне дифракции.

На практике СФМ часто имеют бинарное распределение фазы.

Такой вид транспарантов получил широкое распространение ввиду

относительной простоты технологии формирования бинарного релье-

фа [3, 4]. Дифракционная картина на бинарной СФМ в дальней зоне

представляет собой объективную спекл-структуру, которая не имеет

нулевого порядка дифракции, если СФМ состоит из элементов оди-

накового размера, в которых с равной вероятностью обеспечивается

сдвиг фаз 0 или

π

.

При расчете показателей качества систем передачи и сокрытия ин-

формации необходимо знать статистические характеристики входных

и выходных сигналов [5–8]. Для приборов, в состав которых входят

ФПС, входной сигнал формируется модуляцией плоской волны дина-

мической СФМ. При известных статистических характеристиках вход-

ного сигнала для обеспечения заданных показателей качества требует-

ся знать статистические характеристики распределений комплексной

амплитуды волны и интенсивности, возникающие в дальней зоне ди-

фракции.

Дифракция на матричном фазовом транспаранте.

Дифракци-

онное распределение в дальней зоне от фазового транспаранта может

быть получено в задней фокальной плоскости ФПС в соответствии со

схемой, представленной на рис. 1. При подсветке транспаранта плос-

кой монохроматической волной с амплитудой

a

0

и длиной волны

λ

,

комплексная амплитуда волны непосредственно за транспарантом про-

порциональна его комплексному коэффициенту пропускания. Для тон-

кого матричного фазового модулятора света с прямоугольным элемен-

том комплексный коэффициент пропускания задается функцией

τ

(

ξ, η

) =

=

M

1

X

m

=0

N

1

X

n

=0

rect

 

ξ

a

ξ

m

M

1

2

ξ

0

a

ξ

,

η

a

η

n

N

1

2

η

0

a

η

 

×

×

exp (

m,n

)

,

(1)

98 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2015. № 5