Рис. 1. Векторы изадержкимежду началом координат, целью
Т
,
n
-м элементом
передающей АР и
m
-м элементом приемной АР
тического описания:
s
0
(
t
) =
e
−
α
0
t
2
cos
ω
0
t,
(1)
s
1
(
t
) =
e
−
α
1
t
2
sin
ω
1
t,
(2)
s
2
(
t
) =
e
−
α
2
t
2
(cos
ω
2
t
−
e
−
ω
2
2
/
(4
α
2
)
)
.
(3)
Необходимо отметить, что по условиям излучения ВИС их средние
значения по времени должны бытьравны нулю. Данному условию
удовлетворяют сигналы
s
1
(
t
)
,
s
2
(
t
)
и не удовлетворяет сигнал
s
0
(
t
)
.
Рассмотрим частный случай параметров сигналов:
α
0
=
α
1
=
α
2
=
α
= Δ
f
2
,
Δ
f
=
f
b
−
f
a
,
(4)
ω
0
=
ω
1
=
ω
2
= 2
π
f
b
+
f
a
2
,
(5)
где
f
a
и
f
b
— некоторые условные верхняя и нижняя границы спектра
импульса. В данном случае расчетные формы импульсов показаны на
рис. 2 при
f
а
= 100
МГц и
f
b
= 1000
МГц. Время по оси абсцисс
откладывается в наносекундах.
Видно, что при выборе параметров импульсов в соответствии с
выражениями (4) и (5) отличия импульсов
s
0
(
t
)
и
s
2
(
t
)
весьма незна-
чительны. Однако при независимом выборе параметров
α
i
и
ω
i
, не
связанном с граничными частотами
f
a
и
f
b
соотношениями (4) и (5),
различия импульсов
s
0
(
t
)
и
s
2
(
t
)
могут статьсущественными. Поэто-
му вычитание не зависимой от времени постоянной внутри скобок
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2005. № 4 97
