a
x
1
будет являться корнем трансцендентного уравнения
cos
2
πx
T
+ (
x
−
x
2
) ctg
α
= 1
−
T
ctg
α
2
πA
.
(16)
Аналогичные рассуждения можно провести и для отраженной вол-
ны. При этом в зависимости от наличия или отсутствия виньетиро-
вания в падающей и отраженной волнах область интегрирования в
уравнении (7) будет составлять определенную часть периода
T
. Опре-
деление граничных значений этих областей тривиально.
Значение
U
2
в выражении (6) является суммой
N
членов геометри-
ческой прогрессии, т.е.
U
2
=
1
−
e
ikN
Δ
o
1
−
e
ik
Δ
o
,
(17)
где
Δ
o
=
T
(sin
α
+ sin
β
)
.
(18)
Переходя в уравнении (5а) к интенсивности, получим
I
=
I
0
·
I
1
·
I
2
,
(19)
где
I
1
=
|
U
1
|
2
,
(20)
I
2
=
|
U
2
|
2
=
sin
2
π
N
Δ
o
λ
sin
2
π
Δ
o
λ
,
(21)
I
0
=
|
U
0
|
2
— интенсивность падающей волны.
Анализ распределения интенсивности света, дифрагированно-
го на ФДР, при формировании цветокодированных изображений.
Распределение интенсивности дифрагированного на транспаранте све-
та описывается выражением
I
=
I
0
I
1
I
2
,
(22)
где
I
0
— интенсивность падающего света;
I
1
— относительная интен-
сивность дифрагированного света, определяемая дифракцией на од-
ном периоде транспаранта;
I
2
— относительная интенсивность света,
представляющая собой результат интерференции волн от всех штри-
хов транспаранта.
18 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2005. № 4
