Рис. 6. Сечение плоскостью
ZOξ
, ортогональной штрихам ФДР
XOY
и ориентированы под углом
ϕ
к оси
X
. Вектор
k
— единичный
вектор падающей волны;
θ
o
— угол наблюдения. На рис. 5 показана
плоскость
XOY
, нарис. 6 — сечение плоскостью
ZOξ
, ортогональной
штрихам ФДР.
Падающую волну можно разложить на волну, вектор
k
sin
θ
о
cos
ϕ
которой лежит в плоскости
ZOξ
, и волну, вектор которой
k
sin
θ
o
sin
ϕ
не испытывает дифракции, так как параллелен штрихам ФДР. Углы
α
и
β
в плоскости дифракции описываются соотношениями:
tg
α
= tg
θ
o
cos
ϕ,
tg
β
= tg
θ
н
cos
ϕ.
(27)
Из рис. 5 можно получить очевидное соотношение
s
sin
α
=
k
sin
θ
o
cos
ϕ,
(28)
где
s
— вектор падающей волны в плоскости падения.
Проекции дифрагированных на решетке волн порядков
−
2
,
−
1
,
0, 1 показаны на рис. 5. Они складываются из дифрагированных в
плоскости дифракции и недифрагированной волн.
Из рис. 5 видно, что угол
γ
m
между осью
ξ
и
m
-м порядком ди-
фракции в проекции на ось
XY
определяется выражением
tg
γ
m
=
k
sin
θ
o
sin
ϕ
s
sin
|
β
m
|
,
(29)
где
β
m
— угол, составленный
m
-м порядком в плоскости дифракции.
Из выражения (25) можно записать
sin
|
β
m
|
= sin
α
−
mλ
T
.
(30)
24 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2005. № 4
