Рис. 4. Графики частных кривых коэффициента отражения
ρ
λ
(
ϕ
)
для разных
длин волн в спектре излучения немонохроматического источника
из которой следует, что угловое распределение коэффициента отра-
жения от границы раздела двух сред зависит от длины волны
λ
.
Условно это показано на рис. 4, где высота каждой кривой распределе-
ния
ρ
(
ϕ, n
(
λ
)
, N
(
λ
))
соответствует значению спектральной плотности
мощности излучения
s
(
λ
)
.
Поток излучения, падающий на границу раздела сред для всего
спектрального диапазона, выражается формулой
Φ = Φ
0
λ
2
λ
1
s
(
λ
)
dλ,
(3)
где
Φ
0
— максимальное значение спектральной плотности мощности
излучения, Вт/мкм.
Элементарный поток в спектральном диапазоне
dλ
d
Φ
λ
= Φ
0
s
(
λ
)
dλ
после отражения от границы раздела сред будет иметь следующее
угловое распределение:
d
Φ
отр
λ
(
ϕ
) = Φ
0
s
(
λ
)
ρ
(
ϕ, n
(
λ
)
, N
(
λ
))
dλ.
Суммарное распределение отраженного потока излучения во всем
спектральном диапазоне определяем интегрированием:
Φ
отр
(
ϕ
) = Φ
0
λ
2
λ
1
s
(
λ
)
ρ
(
ϕ, n
(
λ
)
, N
(
λ
))
dλ,
откуда для коэффициента отражения получаем следующее угловое
распределение:
˜
ρ
(
ϕ
) =
Φ
отр
(
ϕ
)
Φ
=
λ
2
λ
1
s
(
λ
)
ρ
(
ϕ, n
(
λ
)
, N
(
λ
))
dλ
λ
2
λ
1
s
(
λ
)
dλ.
(4)
22 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2009. № 1
