7 / 15
H
(
x
0
, y
0
) =
e
−
ik
2
R
пл
C
(
x
0
, y
0
)
a
2
Z
−
a
2
b
2
Z
−
b
2
e
ik
Δ
z
(
x,y
)
×
×
e
−
ik
(
x
−
x
0
)
2
+(
y
−
y
0
)
2
R
пл
−
x
2
+
y
2
2
F
+
(
x
2
+
y
2
)
2
16
F
2
R
пл
dy dx.
(14)
Произведем группировку (15) показателя степени экспоненты
(
x
−
x
0
)
2
+ (
y
−
y
0
)
2
R
пл
−
x
2
+
y
2
2
F
+
(
x
2
+
y
2
)
2
16
F
2
R
пл
!
=
=
−
2
xx
0
−
2
yy
0
R
пл
+
x
0
2
+
y
0
2
R
пл
+
x
2
+
y
2
1
R
пл
−
1
2
F
+
(
x
2
+
y
2
)
2
16
F
2
R
пл
!
.
(15)
После введения обозначений
C
0
=
e
−
ik
2
R
пл
C,
C
1
(
x, y
) =
e
i
Δ
ϕ
(
x,y
)
e
−
ik
(
x
2
+
y
2
)
1
R
пл
−
1
2
F
+
(
x
2
+
y
2
)
2
16
F
2
R
пл
,
C
2
(
x
0
, y
0
) =
e
−
ik
x
0
2
+
y
0
2
R
пл
выражение (14) принимает вид обратного двумерного преобразования
Фурье (16):
H
(
x
0
, y
0
) =
C
0
C
2
(
x
0
, y
0
)
a
2
Z
−
a
2
b
2
Z
−
b
2
C
1
(
x, y
)
e
i
2
k
xx
0
+
yy
0
R
пл
dy dx.
(16)
С
1
(
x
0
, y
0
)
вычисляется как прямое двумерное преобразование Фу-
рье (17) от функции
H
(
x
0
, y
0
)
C
0
C
2
(
x
0
, y
0
)
:
C
1
(
x, y
) =
a
0
2
Z
−
a
0
2
b
0
2
Z
−
b
0
2
H
(
x
0
, y
0
)
C
0
C
2
(
x
0
, y
0
)
e
−
i
2
k
xx
0
+
yy
0
R
пл
dy
0
dx
0
.
(17)
Тогда искомое распределение набегов фазы, вызванных неровно-
стями отражателя, можно представить как
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2015. № 4 87