5 / 15
Рис. 3. Геометрия планарного
сканирования при измерении
профиля отражателя
линейная поляризация поля. Амплитуда
и фаза отраженного сигнала регистриру-
ются приемником. Данные о положении
зондовой антенны и принятый сигнал за-
писываются на персональный компью-
тер, а затем обрабатываются.
Взаимосвязь профиля поверхно-
сти параболического отражателя с из-
меренным полем в области скани-
рования.
Рассмотрим сечение геоме-
трии сканирования в плоскости
y
= 0
на рис. 3. Наличие деформации толщи-
ной
Δ
z
(
x, y
)
вдоль оси параболическо-
го отражателя приведет к изменению
фазы отраженного сигнала
Δ
ϕ
(
x, y
)
на
2
k
Δ
z
(
x, y
)
[13]. Неровности профиля поверхности зеркала можно за-
писать как
Δ
z
(
x, y
) =
λ
4
π
∙
Δ
ϕ
(
x, y
)
.
(2)
Найдем взаимосвязь принятого поля зондом с излученным полем.
Решение уравнения Гельмгольца для векторных потенциалов
A
Э,М
че-
рез функцию Грина записывается в виде [22]
A
Э,М
=
1
4
π
Z
V
j
Э,М
∙
e
−
ik
|
r
−
r
0
|
∙
1
|
r
−
r
0
|
dV,
(3)
где
j
Э,М
ст
— вектор плотности токов;
|
r
−
r
0
|
=
R
(
x, y, x
0
, y
0
)
— расстояние
между излучаемой и рассматриваемой точками (см. рис. 2 и 3).
Связь напряженности электрического поля
E
с электрическим век-
торным потенциалом
A
Э
представляется как
E =
−
iω
˙
μ
α
A
Э
−
i
ω
˙
ε
α
grad div
A
Э
−
rot
A
M
.
(4)
При отсутствии магнитных токов напряженность электрического
поля представляется в виде (5), напряженность магнитного поля в
виде
E =
−
iω
˙
μ
a
A
Э
−
i
ω
˙
ε
a
grad div
A
Э
,
(5)
H =
rot
A
Э
.
(6)
Согласно данным работы [23], выражение (6) с учетом формулы
(3) можно преобразовать к виду
H =
1
4
π
Z
V
1
|
r
−
r
0
|
2
+
ik
|
r
−
r
0
|
j
Э
ст
e
−
ik
|
r
−
r
0
|
dV.
(7)
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2015. № 4 85