характеристики сигналов не зависят от угла
ν
, что вытекает из приня-
тоймодели.
Используя полученные оценки спектральных плотностейпро-
цессов на входе приемных антенн (микрофонов)
˜
G
η
(
n
·
2
πf
1
)
или
˜
G
ζ
(
n
·
2
πf
1
)
и аргумента взаимнойспектральнойплотности
˜
ϕ
ζη
(
n
·
2
πf
1
)
, можно осуществить формирование ДН фазированной
АР (ФАР) и сканирование главным максимумом ДН синтезированной
ФАР.
Тогда на основе данных из работы [2] запишем
S
(
t, θ, θ
0
) =
1
2
U
2
N
−
1
i
=0
N
−
1
k
=0
k
=
i
K
i
K
cos[(
i
−
k
)Δ
ϕ
(
θ
) + (
k
−
i
)Δ
ψ
(
θ
0
)]
,
и на основе приведенного ранее ненормированныймножитель решет-
ки может быть представлен в виде
C
c
(
θ, θ
0
) =
N
n
=1
χ
n
˜
G
(
n
·
2
πf
1
) cos [
ϕ
ζη
(
n
·
2
πf
1
)
−
n
Δ
ψ
(
θ
0
)]
,
где
χ
n
— множители, определяемые выбранным пространственным
окном для непрореженнойэквидистантнойрешетки;
Δ
ψ
(
θ
0
) =
2
πd
λ
1
sin
θ
0
;
λ
1
=
V
f
1
.
Тогда множитель синтезированнойФАР будет
˙
E
c
a
(
θ, θ
0
) =
C
c
(
θ, θ
0
)
C
c
M
(
θ, θ
0
)
,
(9)
где
C
c
M
(
θ, θ
0
) =
N
n
=1
χ
n
˜
G
(
n
·
2
πf
1
)
.
Интервальная оценка пеленга локализованного источника в про-
стейшем случае может быть выявлена в результате сравнения выра-
жения (9) с выбранным порогом, оценка угла пеленга на объект
θ
0
—
из текущего значения
Δ
ψ
(
θ
0
)
, при котором произошло превышение
порога.
На рис. 2 приведены результаты моделирования ДН синтезирован-
нойФАР с широкополосными сигналами и
q
1
= 0
,
5
,
a
2
= 1
при
апертуре
L
= 20
λ
n
и распределении весовых коэффициентов
χ
n
в
соответствии с прямоугольным окном в непрореженнойФАР.
Ранее рассмотрена задача формирования ДН для пеленгации лока-
лизованных объектов на фоне распределенных в пространстве помех.
При пеленгации локализованного объекта на опорном направле-
нии, характеризуемом углом
θ
0
, необходимо сформировать ДН прием-
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2010. № 1 67
