2 / 9
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2016. № 3
43
Введение.
В настоящее время системы оценки защищенности те-
лекоммуникационной информации от утечки по техническому каналу
за счет побочных электромагнитных излучений (ПЭМИ) в качестве
объекта контроля рассматривают, как правило, интерфейсы средств
вычислительной техники (СВТ). В простейшем случае защищаемая
обрабатываемая информация представляется в виде импульсного кода.
Источниками опасных сигналов ПЭМИ также могут быть сигналы
включения СВТ. При этом формируется импульсное электромагнитное
поле, уровень которого может быть достаточным для его приема на
определенном расстоянии от СВТ. Информация содержится в факте
наличия или отсутствия импульсного сигнала в эфире.
Рассмотрим одиночный импульс конечной длительности (рис. 1).
Огибающая спектра имеет «лепестковую» структуру и представлена по
абсолютной величине, в реальности каждый четный лепесток направ-
лен во второй квадрант [1]. Спектральная плотность мощности сигнала
ПЭМИ (огибающая спектра) описывается выражением
и
sin ,
x
G U
x
где
U
— амплитуда сигнала ПЭМИ;
и
— длительность импульса сиг-
нала ПЭМИ.
Рис. 1.
Одиночный импульс конечной длительности (
а
) и его спектр (
б
)
Одиночный импульс при его излучении в пространство занимает
достаточно широкий диапазон частот [2]. Ширина каждого лепестка
спектра прямоугольного импульса приблизительно оценивается по вы-
ражению
и
1 .
f
В связи с этим для повышения вероятности приема импульсного
(кратковременного) сигнала необходим широкополосный приемник с
высоким быстродействием.
Для решения этой задачи целесообразно использовать анализаторы
спектра реального времени, которые отличаются высокой частотой за-
хвата данных и минимальной вероятностью пропуска сигнала. Однако
подобные средства измерения являются весьма дорогостоящими, что