E
(
~r
⊥
) =
1
(2
π
)
2
∞
ZZ
−∞
˜
L
(
~ν, z,
0) exp (
i~ν~r
⊥
)
d~ν,
(
5
)
где
˜
L
(
~ν, z,
0)
—
решение уравнения
(1)
при
~η
= 0
.
Тогда выражение
(3)
для мощности излучения
,
попадающего в при
-
емник
,
можно представить в эквивалентной форме для пространствен
-
ных частот
:
P
(
z
) =
P
0
Σ
п
Ω
п
T
мп
T
a
ρ
0
(2
π
)
2
m
2
π
∞
ZZ
−∞
˜
L
и
³
~ν, ~ν
³
H
+
z
m
´´
×
×
˜
L
п
³
~ν, ~ν
³
H
+
z
m
´´
T
2
c
(
~ν
)
d~ν,
(
6
)
где
˜
L
и
,
˜
L
п
—
фурье
-
образы аппаратных функций источника и прием
-
ника соответственно
;
Т
с
—
оптическая передаточная функция морской
среды
.
Примем для аппаратной функции источника при
z
= 0
L
0
(
~r
⊥
, ~n
⊥
) =
exp
µ
−
α
2
α
2
и
¶
πα
2
и
δ
(
~r
⊥
)
,
(
7
)
для аппаратной функции приемника
A
(
~r
⊥
, ~n
⊥
) =
exp
µ
−
α
2
α
2
п
¶
πα
2
п
δ
(
~r
⊥
)
,
(
8
)
где
2
α
и
—
эффективный угол расходимости светового пучка в плоско
-
сти
z
= 0
;
r
п
, 2
α
п
—
эффективный радиус приемной апертуры и угол
поля зрения
;
δ
(
~r
⊥
)
—
дельта
-
функция
.
Индикатрису рассеяния аппроксимируем показательной функцией
:
x
(
γ
) =
2
µ
2
exp
µ
−
γ
µ
¶
;
h
γ
2
i
= 6
µ
2
.
(
9
)
Получим
˜
L
и
³
~ν, ~ν
³
H
+
z
m
´´
= exp
−
ν
2
³
H
+
z
m
´
2
α
2
и
4
,
(
1
0)
58 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
1
