Рис. 3. Представление слоя пространства системой тонких безаберрационных
тепловых линз
С учетом поглощения среды получаем окончательное выражение
для распределения интенсивности в поперечном сечении лазерного
пучка, учитывая предыдущий слой пространства (тонкий оптический
компонент):
I
0(
i
+1)
=
I
0
i
r
0
i
r
0(
i
+1)
2
exp [
−
αl
1
]
.
Используя простые геометрические выражения для
i
-го слоя про-
странства, получаем формулы для фокусного расстояния
i
-й линзы,
угла наклона луча
θ
i
+1
на выходе
i
-й линзы, радиуса пучка
r
0(
i
+1)
на
входе
(
i
+ 1)
-го слоя, интенсивности
I
0(
i
+1)
на входе
(
i
+ 1)
-го слоя
(рис. 4):
f
i
=
2
χ
αI
0
i
l
1
∂n
∂T
;
θ
i
+1
= arctg
r
0
i
+
f
i
tg(
θ
i
)
f
i
;
r
0(
i
+1)
=
r
0
i
+
l
1
tg
θ
i
+1
;
I
0(
i
+1)
=
I
0
i
r
0
i
r
0(
i
+1)
2
exp [
−
αl
1
]
.
В качестве примера воспользуемся разработанной методикой для
оценки радиуса
r
вых
поперечного сечения пучка излучения СО-лазера,
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2011. № 2 9
