Рис. 8. Зависимость интенсивности
I
0
(
а
) и радиуса пучка
r
вых
(
б
) после прохо-
ждения слоя толщиной
L
= 5
м от числа разбиений
k
Проанализируем возможное влияние нелинейной рефракции пуч-
ка излучения РЛ на пространственные характеристики пучка излуче-
ния маркера. На рис. 9 показано распределение интенсивности излу-
чения РЛ с кольцевой формой сечения пучка на выходе (
r
min
= 30
мм,
r
max
= 75
мм), рассчитанное в приближении дифракции Френеля для
длины волны
λ
= 5
мкм на расстоянии 10 м от излучателя.
Обратим внимание на центральный пик дифракционной картины,
который периодически появляется и исчезает при увеличении рассто-
яния до плоскости анализа. Его поперечные размеры для выбранных
параметров расчета не превышают 10 мм, поэтому плотность мощ-
ности в нем может быть значительной, что приведет к образованию
тепловой линзы. Для обоснования возможности использования цен-
тральной области вдоль оптической оси пучка РЛ в качестве области
Рис. 9. Нормированное распределение интенсивности излучения РЛ в дифрак-
ционной картине Френеля на расстоянии 10 м от излучателя
12 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2011. № 2
