Рис. 2. Некогерентная функция рассеяния
Φ(
x, h
)
здесь
a
(
x
)
— функция концентрации энергии, которая в зависимости
от
х
аппроксимируется функцией, монотонно увеличивающейся от
центра оптической системы к краю, например линейной
a
(
x
) =
b
+
+
kx
, где
b
— радиус пятна рассеяния на оптической оси.
Из табл. 2 видно, что при больших показателях преломления ошиб-
ка в определении сдвига кривой контролируемого раствора достаточ-
но велика. Поэтому необходимо восстановить исходное распределение
отраженного света для эталонного и контролируемого растворов, по-
лучаемых с ФПУ по известной функции рассеяния, решив обратную
задачу.
Таблица 2
Зависимость смещения минимума корреляционной функции от коэффициента
преломления для идеальных и неравномерно искаженных сигналов
n
1,3357
1,3411
1,3465
1,3519
1,3576
Δ
ϕ
ид
19,38
57,85
96,93
136,72
179,34
Δ
ϕ
иск
19,39
57,89
97,02
136,82
179,46
Постановка обратной задачи восстановления неискаженного
детерминированного сигнала (редукция к идеальному прибору).
Необходимо решить задачу получения действительного изображения
из изображения, получаемого на приемнике при известной функции
рассеяния системы с учетом априорной информации об аппаратной
функции прибора.
Входные данные для этой задачи следующие: интенсивность света
на приемнике излучения для эталона и образца
S
вых
(
x
) =
I
(
x
)
и
функция рассеяния оптической системы (2).
Интенсивность света на приемнике излучения определяется соот-
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2006. № 4 39
