и углового поля зрения приемника. Тогда, проводя усреднение выра-
жения (4) по высотам и наклонам случайно-неровной поверхности
S
и проводя интегрирование в плоскости
S
0
с учетом размеров пятна
подсвета и поля зрения приемника (для гауссовых диаграмм источ-
ника и приемника), из выражения (4) получаем (считая, что размеры
пятна подсвета и поля зрения приемника много больше высоты не-
ровностей) следующее выражение для средней мощности
P
, реги-
стрируемой приемником от чистой (без пенных образований) морской
поверхности в бистатической схеме локации:
P
∼
=
S
п
V
2
P
0
8
L
2
и
L
2
п
πα
2
и
q
4
q
4
z
1
(
γ
2
x
γ
2
y
)
1
/
2
exp
−
q
2
x
2
γ
2
x
q
2
z
×
×
(
C
и
+
C
п
)
−
1
/
2
(
C
и
cos
2
θ
и
+
C
п
cos
2
θ
п
)
−
1
/
2
,
(5)
где
C
и,п
= (
α
и,п
L
и,п
)
−
2
;
γ
2
x,y
— дисперсии наклонов морской поверх-
ности в плоскостях
xOz
и
yOz
.
Для оценки дисперсий наклонов
γ
2
x,y
морской поверхности в
плоскостях
xOz
и
yOz
обычно используют следующие соотношения
[11, 14]:
1
γ
2
x
=
cos
2
ϕ
γ
2
u
+
sin
2
ϕ
γ
2
σ
;
1
γ
2
y
=
cos
2
ϕ
γ
2
σ
+
sin
2
ϕ
γ
2
u
,
где
γ
2
u
= 3
,
16
·
10
−
3
U
,
γ
2
σ
= 0
,
003 + 1
,
92
·
10
−
3
U
;
ϕ
— угол между
осью
x
и направлением ветра;
γ
2
u
и
γ
2
σ
— дисперсии наклонов мор-
ской поверхности по направлению ветра и поперек направления ветра;
U
— скорость приводного ветра, м/с.
Угловые скобки в формуле (5) означает усреднение по случайно-
неровной поверхности
S
.
Формула (5) согласуется с результатами работы [11] (полученными
для случая сферической волны, падающей на площадку конечного
размера) и совпадает (при сделанных предположениях) с результатами
работ [4, 5].
Модель, учитывающая кривизну взволнованной морской по-
верхности.
В приближении геометрической оптики, соответствующем
условию малости длины волны излучения по сравнению с линейными
размерами поверхностных волн, неровная морская поверхность пред-
ставляется набором зеркальных областей–бликов, отражающих лазер-
ное излучение в направление приема [7]. Зеркальные точки располо-
жены случайно относительно друг друга, при этом яркость зеркаль-
ной точки зависит от кривизны поверхности в точке отражения, а
расстояние между зеркальными точками отражает пространственную
структуру волнения.
8 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2008. № 3
