Рис. 2. Геометрия локации для модели морской поверхности в виде набора плос-
ких граней (
а
) и поверхностей второго порядка (
б
):
θ
п
— локальный угол отражения
Используя волновой подход и метод касательной плоскости [11],
запишем выражение для поля
dU
(
R
п
)
в точке
R
п
наблюдения (при-
емника), рассеянного небольшим (содержащим точку
r
)
участком
dS
случайно-неровной поверхности
S
:
dU
(
R
п
) =
1
4
πi
dS
V
(
r
)
exp(
ik
˜
R
п
)
˜
R
п
U
пад
(
r
)(
n
˜
q
)
dr,
(1)
где
U
пад
(
r
)
— поле, падающее на участок поверхности от источника
излучения,
U
пад
(
r
) =
1
iλ
S
и
U
0
(
r
и
)
exp(
ik
˜
R
и
)
˜
R
и
dr
и
;
˜
R
и
и
˜
R
п
— расстояния от текущей точки
r
на участке поверхности
dS
до источника и точки наблюдения (приемника) соответственно;
V
(
r
)
— коэффициент отражения поверхности;
n
= (
n
x
, n
y
, n
z
)
— случайный
единичный вектор нормали к участку
dS
;
˜
q
=
−
k
∇
( ˜
R
и
+ ˜
R
п
) =
−
k
∇
R
и
−
r
+
R
п
−
r
;
R
и
,
R
п
,
r
— векторы, определяющие соответственно положение ис-
точника, приемника и текущей точки на участке поверхности в про-
странстве;
k
=
2
π
λ
— волновое число;
λ
— длина волны излучения;
S
и
,
r
и
,
U
0
(
r
и
)
— апертура источника излучения, вектор в плоскости апер-
туры источника и распределение поля, заданное в плоскости апертуры
источника соответственно.
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2008. № 3 5
