где
µ
—
параметр индикатрисы рассеяния
,
и гауссовой модели фиктив
-
ного источника
.
Имеем
˜
L
п
(
~ν, z,
0) =
P
0
4
π
2
exp
µ
−
ν
2
z
2
α
2
п
4
¶
exp
Ã
−
εz
+
σz
p
(
µzν
)
2
+ 1
!
;
(
9
)
здесь
σ
= Λ
ε
—
показатель рассеяния
,
Λ
—
коэффициент выживания
фотона
;
ε
—
показатель ослабления
;
2
α
п
—
мгновенный угол зрения
приемной системы
.
Подставляя выражения
(8)
и
(9)
в формулу
(7)
и используя процеду
-
ру вычислений из работы
[1],
получим
B
(
z, ~r
0
) = Λ
2
ε
2
r
2
0
+ (
zα
п
)
2
2
µ
2
,
F
(
z, ~r
0
)=
r
2
0
r
2
0
+ (
α
п
z
)
2
B
(
z, ~r
0
)
(Λ
εz
)
3
+ exp
µ
−
(Λ
εz
)
µ
1 +
B
(
z, ~r
0
)
(Λ
εz
)
3
¶¶
1 +
B
(
z, ~r
0
)
(Λ
εz
)
3
.
(
10
)
При угловых размерах объекта наблюдения
θ
=
r
0
/z >
3
α
п
величи
-
на
F
(
z, ~r
0
)
не зависит от угла
2
α
п
начальной расходимости фиктивного
источника
.
На рис
. 1
приведена зависимость параметра
F
=
F
(
z, ~r
0
)
от дально
-
сти
z
для различных значений
r
0
.
При расчетах параметра
F
по формуле
(10)
были выбраны значения
α
п
= 0
,
µ
= 0
,
07
.
Кривые
,
рассчитанные
по формуле
(10),
хорошо согласуются с теоретическими и эксперимен
-
тальными результатами
[4, 5].
Рис
. 1.
Зависимость параметра
F
от дальности
:
r
0
= 0
,
1
(
1
); 0,5 (
2
); 1 (
3
); 10 (
4
)
м
24 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
1
