где
˜
L
=
L
−
μ
sin
θ
;
μ
=
ζ
m
tg
θ
;
ζ
m
=
Λ
σF
(
α
)
√
2
π
;
α
=
Λ
2
4
π
;
F
(
α
)
≈
1
2
α
ln
α
−
ln ln 2
α
−
ln 1
−
ln ln
α
ln
α
1
/
2
.
В прозрачной атмосфере
:
˜
C
и
,
п
= (
α
и
,
п
˜
L
)
−
2
;
a
п
=
πr
2
п
;
a
и
=
P
o
πα
2
и
;
σ
—
среднеквадратическое значение высот взволнованной морской поверх
-
ности
;
α
и
,
п
—
углы расходимости излучения источника и поля зрения
приемника
;
P
o
—
мощность излучения источника
;
r
п
—
эффективный
радиус приемной апертуры
.
В приближении изотропного морского волнения
(
дисперсии на
-
клонов взволнованной морской поверхности по осям
X
и
Y
равны
γ
2
x
∼
=
γ
2
y
=
γ
2
)
приближенная формула для величины
ω
в условиях
сильных затенений
(
ctg
θ
(
γ
2
)
1
/
2
)
имеет вид
ω
∼
= exp
1
4
γ
2
0
,
5 cos
2
θ
1
2
γ
2
1
/
4
W
−
1
/
4
,
−
1
/
4
1
2
γ
2
+
+ sin
θ
cos
θ
1
√
π
W
−
1
/
2
,
−
1
/
2
1
2
γ
2
+
+ sin
2
θ
(
γ
2
)
1
/
2
2
−
7
/
4
W
−
3
/
4
,
−
3
/
4
1
2
γ
2
.
(9)
В общем случае анизотропного морского волнения выражение для
ω
получается более громоздким в виде ряда по степеням параметра
,
характеризующего анизотропность волнения
:
ω
∼
=
1
4
√
π
(
γ
2
x
γ
2
y
)
1
/
2
exp
1
2
γ
2
y
cos
2
θ
∞
k
=0
(
−
1)
k
δ
k
k
!
×
×
1
4
γ
2
y
k
Γ(
k
+ 0
,
5)
G
20
12
1
2
γ
2
y
0
,
5
−
k
−
0
,
5;0
+
+ 2 cos
θ
sin
θ
∞
k
=0
(
−
1)
k
δ
k
k
!
1
4
γ
2
y
k
Γ(
k
+ 1)
G
30
23
1
2
γ
2
y
0;0
,
5
−
k
−
1;0;0
+
+ sin
2
θ
∞
k
=0
(
−
1)
k
δ
k
k
!
1
4
γ
2
y
k
Γ(
k
+ 1
,
5)
G
20
12
1
2
γ
2
y
0
,
5
−
k
−
1
,
5;0
,
(10)
20 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Приборостроение
”. 2005.
№
3
