Максимальное значение мнимой части магнитной проницаемости
(11) соответствует резонансной частоте
ω
р
=
ω
0
q
1 + 1
/
(
ω
2
0
τ
2
2
)
.
При малых потерях
1
/
(
ω
2
0
τ
2
2
) 1
и
ω
p
≈
ω
0
, тогда
μ
0
а
=
μ
0
"
1 +
χ
м
0
ω
2
0
ω
2
р
−
ω
2
ω
2
р
−
ω
2
+ 4
ω
2
/τ
2
2
#
,
μ
00
a
=
μ
0
χ
м
0
2
ω
2
0
ω/τ
2
ω
2
р
−
ω
2 2
+ 4
ω
2
/τ
2
2
.
(12)
Кривые зависимостей
μ
0
и
μ
00
oт частоты при условии
1
/τ
2
ω
(малые потери) приведены на рис. 2. Кривая
μ
00
(
ω
)
достигает макси-
мума при
ω
=
ω
p
и симметрична относительно
ω
=
ω
p
. Кривая
μ
0
(
ω
)
имеет отрицательные значения (заштрихованная часть графика), соот-
ветствующие диамагнитному режиму.
Отрицательная магнитная восприимчивость искусственных
магнетиков.
Для изготовления линзовых СВЧ антенн применяют
искусственные магнитодиэлектрики из легкого пенопласта с вкрапле-
нием небольших частиц металла (рис. 3). Под влиянием внешнего
электромагнитного поля эти частицы становятся диполями.
Пусть
p
м
— магнитный момент произвольного магнитного дипо-
ля, а
N
— число диполей на единицу объема, тогда намагниченность
среды
M
, связанная с присутствием магнитных диполей, будет вы-
ражаться формулой (2), а вектор магнитной индукции будет опреде-
ляться формулами (3) и (5). Магнитный момент каждого отдельного
Рис. 2. Зависимость
μ
0
и
μ
00
от частоты с учетом потерь
Рис. 3. Фрагмент искусственного маг-
нитодиэлектрика
6 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2011. № 1
