Рис. 11.
Эскиз щелевого
кольцевого резонатора
Рис. 12. Зависимость
μ
структуры ще-
левых кольцевых резонаторов от час-
тоты без учета омических потерь
В отсутствие омических потерь (
σ
= 0
) выражение (19) приводится
к виду
μ
=
1
/f
2
м.п
−
1
/f
2
1
/f
2
0
−
1
/f
2
,
(20)
где
f
=
ω/
2
π
— частота колебаний;
f
0
— квазистатическая резонансная
частота, при достижении которой появляется отрицательное значение
μ
, определяемая соотношением
f
0
=
1
2
π
2
r
r
3
μ
0
Cr
;
f
м.п
— магнитная плазменная частота, соответствующая значению ча-
стоты, при котором магнитная проницаемость искусственного магне-
тика становится положительной, определяемая по формуле
f
м.п
=
f
0
/
r
1
−
πr
2
a
2
.
Таким образом, диапазон частот, в котором магнитная проницае-
мость имеет отрицательные значения, составляет
f
0
< f
μ<
0
< f
м.п
.
На рис. 12 приведен график зависимости магнитной проницае-
мости от частоты, рассчитанный по формуле (20). Заштрихованная
область соответствует значениям частоты, при которых
μ <
0
.
Удобным для практических применений рассматриваемой компо-
зитной среды является выполнение ее на основе микрополосковой
печатной технологии. В частности, с использованием отрезков ми-
крополосковых, щелевых и компланарных линий передачи. На рис. 13
представлено фото фрагмента композитной среды на основе лент из
стеклотекстолита толщиной 0,2 мм, на поверхности которых методом
травления были сформированы периодические структуры элементов,
представляющих собой резонаторы из двойных разомкнутых колец.
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2011. № 1 13
