шение имеет вид
z
2
к
=
R
2
1
4
−
Δ
1
+
A
2
B
2
, z
p1
=
A
2
B
, z
p
= Δ
1
+
z
p1
,
(5)
где
A
=
R
2
1
4
−
Δ
2
1
−
f
4
R
2
2
−
Δ
2
2
,
B
=
f
2
Δ
2
R
2
2
4
−
Δ
2
2
+ Δ
1
.
Параметр конфокальности пучка у правого зеркала
z
к
=
α
гл
z
к
, где
α
гл
=
f
2
z
2
p1
+
z
2
к
.
Рассмотрим резонатор с двумя линзовыми элементами (рис. 5).
Опуская выкладки, приведем уравнение, из которого определяется па-
раметр конфокальности
z
к
пучка, формируемого этим резонатором
R
2
a
2
+
Δ
2
f
4
1
z
2
к
2
= 4
b
+
cz
2
к
2
+
α
2
г0
z
2
к
,
(6)
где
a
= 1+
z
p1
Δ
f
2
1
= 1+
(
f
1
−
l
1
) Δ
f
2
1
,
b
=
α
г0
(
az
p1
−
Δ
3
a
2
)
,
α
г0
=
f
2
f
1
2
,
c
=
α
г0
Δ
f
2
1
−
Δ
3
Δ
f
2
1
2
.
Это биквадратное уравнение, из которого вычисляют
z
2
к
, а затем —
z
к
и
z
к
.
Рассмотрим некоторые вопросы синтеза зеркально-линзовых ре-
зонаторов в рамках тех приближений, при которых проводили их
анализ. На рис. 2–5 приведены схемы возможных зеркально-линзовых
резонаторов, в которых основную роль в формировании пучка игра-
ет “зеркально-линзовый” элемент обращения волнового фронта. Про-
анализируем свойства этого оптического элемента (см. рис. 3). Фор-
мула (4) определяет параметр конфокальности
z
к
прошедшего че-
рез зеркально-линзовый элемент обращения волнового фронта гаус-
Рис. 5. Схема зеркально-линзового резонатора (плоское зеркало, сферическое
зеркало плюс две линзы)
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2007. № 2 99
