случае
z
p2
=
z
p1
−
Δ =
−
α
гл
z
p1
−
Δ
, и условие обращения волнового
фронта сферическим зеркалом (
α
г2
=
−
1)
записывается в виде
R
2
2
4
= (
z
p1
α
гл
+ Δ)
2
+ (
z
к
α
гл
)
2
,
где
z
p1
=
f
−
l
1
,
α
гл
=
f
2
z
2
p1
+
z
2
к
.
Отсюда находим параметр конфокальности пучка
z
к
=
f
2
(
f
2
+ 2
z
p1
Δ)
f
2
2
−
Δ
2
−
z
2
p1
.
(4)
Параметр конфокальности пучка в правой части оптической си-
стемы резонатора
z
к
=
α
гл
z
к
. Обратим внимание на то, что в данном
случае оптический элемент “линза–сферическое зеркало” представля-
ет собой элемент обращения волнового пучка с параметром конфо-
кальности
z
к
.
Используя предлагаемую методику записи условий обращения вол-
нового фронта, получим выражения для параметров
z
2
к
и
z
p1
резонатора
с двумя сферическими зеркалами, оптическая схема которого приве-
дена на рис. 4.
В рассматриваемом случае условия обращения волнового фрон-
та первым зеркалом и оптическим элементом “линза–второе зеркало”
записываются в следующем виде:
⎧⎪⎪⎨
⎪⎩
R
2
1
4
= (Δ
1
+
z
p1
)
2
+
z
2
к
;
z
2
к
=
f
2
f
2
+ 2Δ
2
z
p1
f
2
2
−
Δ
2
2
−
z
2
p1
.
Это система двух уравнений с двумя неизвестными
z
к
и
z
p1
, eе ре-
Рис. 4. Схема зеркально-линзового резонатора (два сферических зеркала плюс
линза)
98 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2007. № 2
