⎧⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎨
⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎩
∞
−∞
G
LAS
(
λ
−
λ
1
) exp
−
L
N
i
=1
k
i
(
λ
)
c
i
−
Lβ
(
λ
)
dλ
=
T
λ
1
;
∞
−∞
G
LAS
(
λ
−
λ
2
) exp
−
L
N
i
=1
k
i
(
λ
)
c
i
−
Lβ
(
λ
)
dλ
=
T
λ
2
;
· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·
∞
−∞
G
LAS
(
λ
−
λ
M
) exp
−
L
N
i
=1
k
i
(
λ
)
c
i
−
Lβ
(
λ
)
dλ
=
T
λM
.
(2)
Если анализируемаясреда неоднородна, то при использовании си-
стемы (2) вместо системы (1) под
c
i
и
β
(
λ
)
понимают средние по
трассе значения.
Система (2) может быть сведена к системе линейных алгебраиче-
ских уравнений в следующих случаях:
•
ширина линии зондирующего излучениямного меньше ширин ли-
ний поглощенияанализируемых газов;
•
поглощение на трассе много меньше единицы, т.е.
L
N
i
=1
k
i
(
λ
)
c
i
+
Lβ
(
λ
) 1
.
(3)
Первый случай может быть реализован в результате использова-
нияузкополосных источников излучения, тогда система интегральных
уравнений (2) преобразуетсяк виду
⎧⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎨
⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎩
N
i
=1
k
i
(
λ
1
)
c
i
+
β
(
λ
1
) =
−
ln (
T
λ
1
)
/L
;
N
i
=1
k
i
(
λ
2
)
c
i
+
β
(
λ
2
) =
−
ln (
T
λ
2
)
/L
;
· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · ·
N
i
=1
k
i
(
λ
M
)
c
i
+
β
(
λ
M
) =
−
ln (
T
λM
)
/L,
(4)
где
k
i
(
λ
j
)
— коэффициент поглощения
i
-го компонента на
j
-й линии
лазерного источника;
β
(
λ
j
)
— коэффициент фонового поглощенияна
j
-й линии лазерного источника.
Узкополосные источники излученияи системы линейных алгебра-
ических уравнений вида (4) используютсядляопределенияколиче-
ственного состава многокомпонентных газовых смесей как в дистан-
ционных, так и локальных схемах зондирования.
18 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2008. № 3
