=
K
=
const выражение приобретает вид
r
(
θ
) =
R
0
cos
K
−
1
2
θ
2
K
−
1
.
Поскольку КЛ является рассеивающей линзой, то для формирова-
ния гибридной антенной системой плоского фазового фронта необ-
ходимо выполнить специальную фокусировку первичного источника
поля.
Как правило, фазовое распределение находят в приближении гео-
метрической оптики [12, 18]. Возможны как решение задачи падения
извне плоской волны лучевым методом, подробно описанное в [13],
так и более точное вычисление значений фаз с помощью принципа
Ферма [12].
В соответствии с принципом Ферма находят длину оптического пу-
ти от элемента апертуры первичного источника поля до эквивалент-
ного плоского фазового фронта в раскрыве линзы: суммируют пути
от участка апертуры до внутренней поверхности КЛ, внутри линзы
и от внешней поверхности КЛ до эквивалентного плоского фазового
фронта. Варьированием координаты пересечения луча с эквивалент-
ным плоским фазовым фронтом минимизируют длину пути. Далее,
вычитая из найденной длины длину пути центрального луча, получа-
ют приведенное к центральной точке апертуры ФР.
Работа [12] помимо метода расчета АФР ФАР, требуемого для фор-
мирования плоского фазового фронта, содержит ряд соотношений,
описывающих параметры КЛ, в том числе решение внешней зада-
чи по отысканию ДН системы. Проведен анализ АФР на поверхности
линзы при различном распределении амплитуд по ФАР, изменения
ширины луча по уровню половинной мощности при сканировании,
оценена ошибка установки луча. Поэтому работу [12] можно считать
наиболее глубокой и всеохватывающей, посвященной исследованию
ГЛА с полусферическими волноводными КЛ. Однако ряд задач, сре-
ди которых определение взаимовлияния каналов линзы, оптимальная
упаковка волноводов на вогнутой поверхности, лишь обозначены как
требующие решения.
Взаимовлияние открытых волноводов, расположенных на внутрен-
ней либо внешней идеально проводящей поверхности цилиндра или
сферы нашло несколько вариантов подхода к анализу данной про-
блемы. В их основе, как правило, лежит определение коэффициентов
взаимовлияния через матрицу взаимной проводимости системы. Для
одномодовых волноводов, расположенных на внутренней поверхности
цилиндра, в работе [20] предложена схема вычисления этой матрицы
через лучевую аппроксимацию c учетом одинарного и двойного пе-
реотражения, а также показано достаточно хорошее согласование при
94 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2012. № 2
