частот
Δ
f
, определяется выражением [9]
η
= 1
,
21
P
L
H
sin
"
π
2
r
1
,
21
P
L
H
+
2
Lf
v
зв
2
δ
2
#
r
1
,
21
P
L
H
+
2
Lf
v
зв
2
δ
2
2
,
(8)
где
L
и
H
— длина и высота пьезопреобразователя,
P
— мощность
акустического сигнала, параметр
δ
учитывает нарушение брэгговского
синхронизма в результате угловой разъюстировки АОД и используется
для получения более оптимальной формы АЧХ дефлектора.
Далее рассмотрим расчет геометрии акустооптического взаимодей-
ствия в кристалле парателлурита.
Показатели преломления для обыкновенной
n
o
и необыкновенной
n
e
волн в парателлурите как функция длины волны излучения описы-
ваются эмпирическими зависимостями:
n
2
o
= 1 +
2
,
5844
λ
2
0
λ
2
0
−
0
,
01801
+
1
,
1557
λ
2
0
λ
2
0
−
0
,
06959
,
n
2
e
= 1 +
2
,
8525
λ
2
0
λ
2
0
−
0
,
01801
+
1
,
5141
λ
2
0
λ
2
0
−
0
,
06922
.
(9)
Показатель преломления падающей волны, имеющей необыкно-
венную поляризацию, определяется выражением
n
i
=
n
o
n
e
p
n
2
o
cos
2
θ
i
+
n
2
e
sin
2
θ
i
.
(10)
На рис. 2 представлен график зависимости
f
(
θ
i
)
, построенный на
основе (4) при
λ
0
= 1064
нм и
α
= 6
,
37
◦
. Скорость распространения
звуковой волны определяется из выражения
v
зв
= 617(1 + 4
,
895
α
2
)
.
(11)
Как следует из зависимости для
f
(
θ
i
)
, вблизи экстремумов ВЧ-
и НЧ-ветвей дифракции, обозначенных на рис. 2 окружностями, угол
падения светового пучка слабо зависит от частоты звуковой волны, т.е.
∂θ
i
/∂f
= 0
, что позволяет использовать эти области взаимодействия
для эффективного сканирования лазерного пучка, а также выбрать
значение угла падения
θ
i
= 80
,
2
◦
.
Высокочастотная ветвь дифракции является более широкополос-
ной и для
λ
0
= 1064
нм и угла
α
= 6
,
37
◦
позволяет получить де-
флектор, работающий на центральной частоте 80МГц в полосе частот
управления 32МГц. При этом частота двухфононного рассеяния, ис-
ходя из (2), равна
f
d
= 58
,
7
МГц и находится вне рабочей полосы де-
флектора (64. . . 96МГц). Зависимость эффективности дифракции от
28 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2014. № 6
