Подставляя равенство
(9)
в выражение
(8),
после несложных пре
-
образований получим
Z
2
к экс
=
f
4
л
f
2
з
(
f
2
з
−
∆
2
)
2
.
(
10
)
Очевидно
,
что в данном случае резонатор является устойчивым при
любых мощностях накачки
.
Поскольку
Z
p
и
∆
зависят от фокусного расстояния тепловой линзы
,
то они являются функциями от мощности накачки
P
a
.
Выражения для
Z
p
и
∆
имеют следующий вид
:
Z
p
=
dl
a
+
h
−
f
0
л
,
(11)
∆ =
dl
a
+
l
a
−
h
+
f
0
л
+
f
0
з
−
l.
(12)
Подставляя выражения
(11)
и
(12)
в выражение
(8),
а также учи
-
тывая равенство
(7),
можно получить семейство графиков зависимости
квадрата параметра конфокальности полусферического резонатора от
мощности энергии накачки
,
поглощенной активным элементом
.
На рис
. 3–5
представлены зависимости параметра конфокальности
Z
к
от мощности поглощенной энергии накачки при различных значе
-
ниях параметров резонатора
.
На рис
. 3
все кривые построены для следующих начальных усло
-
вий
:
расстояние
dl
a
от торца активного элемента до плоского зеркала
(
см
.
рис
. 2),
с которым совпадает перетяжка формируемого пучка
,
со
-
ставляет
100
мм
;
длина
l
резонатора
(
см
.
рис
. 2)
равна
1000
мм
.
Для
кривой
1
при значении мощности
,
равном
49,3
Вт
,
значение выраже
-
ния
(8)
равно нулю
.
При б
´o
льших значениях мощности выражение
(8)
Рис
. 3.
Зависимость параметра конфокальности резонатора от мощности погло
-
щенной энергии накачки при различных значениях фокусного расстояния глу
-
хого зеркала
:
f
0
з
= 0
,
5
(
1
); 1 (
2
); – 1 (
3
); – 0,5 (
4
)
м
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
2 7
