Таким образом
,
оптическая сила тепловой линзы
f
−
1
выражается
через характеристики кристалла и полную поглощенную в нем мощ
-
ность накачки
Р
а
:
f
−
1
=
P
a
V
a
µ
∂n
∂T
l
a
2
k
+
n
a
2
k
∂l
∂T
¶
.
(
7
)
В результате того
,
что активный элемент приобретает свойства лин
-
зы
,
зеркальный резонатор
,
формирующий лазерный пучок
,
становится
зеркально
-
линзовым
.
Резонаторы могут быть
:
с двумя сферическими зеркалами
,
плоским
и сферическим зеркалом
,
двумя плоскими зеркалами и более сложные
.
Определим значение параметра конфокальности излучения
,
фор
-
мируемого зеркально
-
линзовым резонатором
,
с учетом влияния экви
-
валентной тепловой линзы кристалла
.
Для получения обобщенных
результатов рассмотрим случай полусферического резонатора с плос
-
ким выходным зеркалом
.
Расчетная схема резонатора представлена на
рис
. 2.
Рассчитывая прохождение лазерного излучения через резонатор в
обратном ходе лучей
(
от выходного зеркала
),
получаем выражение для
параметра конфокальности падающего пучка
Z
2
к
на выходе резонатора
:
Z
2
к
=
f
4
л
+ 2
f
2
л
Z
p
∆
f
2
з
−
∆
2
−
Z
2
p
.
(8)
Следовательно
,
Z
2
к
зависит от параметров резонатора
.
Исследуя за
-
висимость
Z
к
(
Z
p
)
,
видим
,
что параметр конфокальности имеет экстре
-
мум
-
минимум при
Z
p
экс
=
f
2
л
∆
f
2
з
−
∆
2
.
(
9
)
Рис
. 2.
Расчетная схема резонатора
:
f
з
—
фокусное расстояние глухого зеркала
;
f
л
—
фокусное расстояние тепловой лин
-
зы
;
dl
a
—
расстояние от выходного торца активного элемента до полупрозрачного
зеркала
;
Z
к
,
Z
к
1
—
параметры конфокальности
;
Z
p
,
Z
p1
—
расстояниея до плоскости
перетяжки
;
f
тл
—
фокус тепловой линзы
;
l
—
длина резонатора
6 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
2