щенности от первичного источника
,
границы которой определяются
крайним лучом
,
больше
,
чем для обычного СИ
(
размеры выходного
торца СИ в обоих случаях одинаковы
).
Однако геометрический фактор
для пирамидального СИ меньше
,
так как максимальный апертурный
угол вблизи выходного торца уменьшается за счет пирамидальности
.
Модель Вильямсона свидетельствует о б
´
ольшем количестве виртуаль
-
ных источников для пирамидального СИ по сравнению с обычным
СИ той же длины
,
что
,
как было отмечено ранее
,
обеспечивает более
высокую равномерность освещенности
.
Влияние угловой апертуры входного пучка и длины СИ на рав
-
номерность освещенности кадра
.
С помощью САПР оптических си
-
стем
Code V
рассмотрим
,
как зависит равномерность освещенности ка
-
дра от длины СИ при разной входной апертуре
А
.
В качестве источника
излучения используем гауссов источник
,
т
.
е
.
источник
,
интенсивность
которого описывается гауссоидой
.
Изменяя угловую апертуру гауссо
-
ва источника излучения
(
угол расходимости по уровню
1
/
е
2
)
и длину
СИ
,
количественно оценим неравномерность освещенности на выходе
квадратного
(5
мм
×
5
мм
)
ПСИ
(
полого или зеркального СИ
)
для
25
зон
(
5
×
5
).
Для каждой зоны найдем процентное отношение суммарной
освещенности к освещенности в центральной зоне
.
Неравномерность
освещенности определяется как разность между максимальным и ми
-
нимальным значениями этого отношения для всех зон
(
кадра
).
На рис
. 9
представлены результаты анализа равномерности осве
-
щенности на выходе в виде диаграммы
,
из которой видно
,
что неравно
-
Рис
. 9.
Неравномерность освещенности на выходе квадратного
(5
мм
×
5
мм
)
СИ
в зависимости от его длины и угловой апертуры гауссова источника
:
A
= 0
,
13
(
1
); 0,17 (
2
); 0,22 (
3
); 0,26 (
4
)
120 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
1
