Выражения для первых трех слагаемых в равенстве
(1)
хорошо из
-
вестны и могут быть записаны в виде
ω
σ
=
τ
2
/
ς
2
, τ
2
=
l
2
/
h
2
, ς
2
=
d
2
/
h
2
;
ω
H
= (
s
2
−
0
,
5)(
Н
в
/
4
πM
s
2
);
ω
м
2
= (
s
2
−
0
,
5)
2
+
ς
2
π
3
∞
n
=1
1
n
3
sin
2
(
πn s
2
) 1
−
exp
−
2
πn ς
−
1
2
;
где
l
2
=
σ
2
/4
π M
2
s
2
—
характеристическая длина материала визуализи
-
рующего слоя
;
s
2
=
d
+
2
d
2
—
скважность ММР
;
Н
в
—
вертикальная
составляющая внешнего постоянного магнитного поля
,
в которое по
-
мещена ДМС
.
Сумма слагаемых
ω
σ
и
ω
м
2
описывает энергию ММР с периодом
d
2
и скважность
s
2
в визуализирующейпленке
,
свободнойот регистри
-
рующего слоя
.
График зависимости этойсуммы от
d
2
при
s
2
= 0
,
5
представляет из себя кривую
ω
0
2
(
ς
2
)
,
изображенную на рис
. 2
утолщен
-
нойлинией
.
Минимум этойкривойдостигается при некоторойвели
-
чине пространственного периода ММР
d
2
=
d
0
2
(
ς
2
=
ς
0
2
)
.
ММР
(
чаще
лабиринтная структура
)
с таким периодом реализуется в визуализиру
-
ющем слое при отсутствии воздействия на него внешних полей
.
Выражения для плотности энергии взаимодействия ММР с полями
рассеяния МТР и плотности энергии горизонтальных доменных стенок
имеют следующийвид
:
ω
м
1
=
−
2
π
3
˜
m ς
1
∞
k,n
=1
1
nk
2
sin(
πn s
2
)sin(
πk s
1
)
1
−
exp
−
2
πk ε
1
ς
1
×
×
1
−
exp
−
2
πk
ς
1
exp
−
2
πk ε
3
ς
1
Δ
ς
2
,
n
k
ς
1
;
(2)
ω
σ
=
τ
2
4
1
−
16
π
2
∞
k,n
=1
1
nk
sin(
πns
2
) sin(
πks
1
) Δ
ς
2
,
n
k
ς
1
,
(3)
где
τ
2
=
l /h
2
=
σ /
4
πM
2
S
2
h
2
.
Из выражений
(2)
и
(3)
следует
,
что взаимодействие между решет
-
ками приводит к изменению среднейплотности энергии ММР
,
если от
-
ношение пространственных периодов решеток равно некоторому поло
-
жительному рациональному числу
,
т
.
е
.
может быть выражено как отно
-
шение целых положительных чисел
(
рис
. 2).
В этом случае в двойных
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Приборостроение
”. 2005.
№
3 29
