граммы
;
x
3
—
удаление точки наблюдения от поверхности магнитной
ленты
;
H
m
1
(
k
)
—
амплитуда вертикальнойсоставляющей
k
-
йгармо
-
ники поля рассеяния
.
Учитывая
,
что величина зазора между магнит
-
ными слоями пленки во многих случаях оказывается одного порядка с
пространственным периодом сигналограммы
,
в первом приближении
можно не учитывать влияния на визуализирующийслойгармоник с
номерами
,
большими единицы
.
По этойпричине поле рассеяния от
любойиз магнитных сигналограмм может рассматриваться как поле
некойэквивалентнойортогонально намагниченнойрешетки с косину
-
соидальным законом распределения намагниченности
(
рис
. 6).
При пространственных периодах сигналограммы
,
меньших
30
. . .
. . .
50
мкм
,
их поля рассеяния оказывались эквивалентными полям рас
-
сеяния от продольно намагниченных косинусоидальных решеток с
намагниченностью
(
4
π M
s
)
от
500
до
1000
Гс
.
В выражении
(1)
для
плотности энергии ММР в поле рассеяния от магнитнойсигналограм
-
мы
,
эквивалентнойкосинусоидальнойрешетке
,
все слагаемые
,
кроме
четвертого
,
остаются без изменений
(
пятое отсутствует
,
т
.
к
.
наличие
зазора исключает обменное взаимодействие между магнитными си
-
стемами пленки и ленты
).
Вследствие преобладания в поле рассеяния
,
воздействующего на визуализирующего пленку
,
лишь однойпростран
-
ственнойгармоники
,
выражение для четвертого слагаемого значитель
-
но упрощается и принимает вид
Рис
. 6.
Распределение вертикальной составляющей поля рассеяния вдоль маг
-
нитной сигналограммы
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Приборостроение
”. 2005.
№
3 37
