постоянно, а затем резко падает. В указанном интервале для аргона
принималось среднее значение
σ
ν
, равное 34Мб. Сечение поглоще-
ния гелия монотонно уменьшается от 8Мб на пороге ионизации до
2Мб при энергии квантов
hν
∼
49
эВ. В этом случае расчетная зави-
симость для определения
I
1
получалась интегрированием при линей-
ной аппроксимации зависимости
σ
ν
(
ν
) =
aν
+
b
на соответствующем
участке частот. Коэффициенты
a
и
b
для гелия определялись из следу-
ющих условий:
σ
ν
= 8
Мб при
hν
= 23
,
6
эВ;
σ
ν
= 0
при
hν
= 73
эВ.
При интегрировании величина
I
0
ν
(
ν
)
считается постоянной. Сечение
фотоионизации ксенона, как и гелия, аппроксимировалось в области
hν
= 12
,
1
. . .
22
эВ линейной зависимостью с коэффициентами, опре-
деляемыми условиями:
σ
ν
= 60
Мб при
hν
∼
12
,
1
эВ;
σ
ν
= 0
при
hν
∼
30
эВ. Частотная зависимость сечения фотоионизации молеку-
лы окиси азота в области
hν
= 9
,
24
. . .
11
,
2
эВ плавно падает с ростом
длины волны от
2
·
10
−
18
до 0,5
·
10
−
18
см
2
[2]. При расчетах во всей обла-
сти принималось
σ
ν
= 1
,
2
·
10
−
18
см
−
2
, а суммарный квантовый выход
γ
полагался равным 0,2 [7]. На первый и второй собирающие электро-
ды камеры подавалось напряжение от двух независимых источников,
собранных на гальванических элементах. Токи ионизационной камеры
снимались с нагрузочных сопротивлений и регистрировались двухлу-
чевым осциллографом. Отверстие входной диафрагмы камеры распо-
лагалось ближе к положительному электроду (
2б
, см. рис. 1), чтобы
создать максимальный задерживающий потенциал для фотоэлектро-
нов. Сама диафрагма находилась под положительным потенциалом,
что обеспечивало сбор всех ионов, образовавшихся в межэлектрод-
ном объеме камеры. Для исключения ошибки, связанной с поглоще-
нием излучения вытекающим газом, ионизационная камера вакуумно-
плотно присоединялась к разрядной камере, чтобы коллимирующие
световой поток диафрагмы находились в объеме, где поддерживался
вакуум
∼
10
−
5
мм рт.ст. Однородность давления на всей длине элек-
тродов, необходимая для повышения точности измерений, обеспечи-
валась низкими рабочими давлениями газа (
p <
10
Па) и малой пло-
щадью входной диафрагмы (
S
= 0
,
8
. . .
0
,
9
мм
2
)
; в работе [8] показано,
что в аналогичных условиях перепадов давления в камере, заметных в
пределах точности измерений (1. . . 2%), не обнаружено. С помощью
двойной ионизационной камеры можно не только определить спек-
тральную яркость излучателя, но и сечение поглощения газа. Учиты-
вая, что
L
2
−
L
1
∼
d
, получим
σ
= (
Ld
)
−
1
(760
/p
)(
T/
273) ln(
i
1
/i
2
)
, где
L
— число Лошмидта;
p
— давление в камере в мм рт.ст.;
T
— темпе-
ратура в K. Давление газа в камере (
p
∼
0
,
8
. . .
2
мм рт.ст.) измерялось
с помощью вакуумметра ВТ-3, показания которого пересчитывались
8 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2006. № 3
