бирающего электрода длиной
d
). Сигнал с камеры пропорционален ко-
личеству поглощенных средой квантов, способных вызвать фотоиони-
зацию разреженного газа-наполнителя, и обусловлен потоком ионов на
собирающие электроды. Если
I
1
и
I
1
— интенсивности коротковолно-
вого излучения на входе и на выходе первого отсека (первой пары элек-
тродов) двойной ионизационной камеры,
I
2
и
I
2
— для второго отсека,
то согласно закону Ламберта–Бера имеем
I
1
−
I
1
=
I
0
e
−
κL
1
(1
−
e
−
κd
)
и аналогичное соотношение для второго отсека ионизационной ка-
меры. Тогда для интенсивности поступающего в камеру излучения
I
0
справедливы соотношения
I
0
γ
∼
i
1
/e
(1
−
exp(
−
κd
))
−
1
exp(
κL
1
)
,
I
0
γ
∼
i
2
/e
(1
−
exp(
−
κd
))
−
1
exp(
κL
2
)
; здесь
κ
— коэффициент погло-
щения газа-наполнителя,
γ
— квантовый выход фотоионизации (для
инертных газов во всей области, включая полосы автоионизации,
γ
∼
1
);
i
1
и
i
2
— ионные токи насыщения на 1 и 2-м собирающих элек-
тродах длиной
d
каждый,
L
1
и
L
2
— расстояния от входной диафрагмы
камеры до 1 и 2-го собирающих электродов. Из этих зависимостей
следует возможность определения потока излучения
I
0
, коэффициен-
та поглощения
κ
и средней спектральной яркости
B
ν
m
излучения в
соответствующем интервале спектра при регистрации ионных токов
на 1 и 2-м собирающих электродах:
κ
∼
ln(
i
1
/i
2
)
L
2
−
L
1
, B
ν
m
∼
I
0
(
hν
m
)
Δ(
hν
)
S
и
Ω
,
где
hν
m
— средняя по спектральному интервалу энергия квантов;
S
и
—
площадь плазменного источника излучения, попадающая в апертуру
камеры;
Ω
— телесный угол. Открытая ионизационная камера напол-
нялась спектрально чистыми аргоном, ксеноном, неоном и гелием, что
позволяло выделить узкие, частично перекрывающиеся спектральные
интервалы, заполняющие область
hν
∼
12
. . .
70
эВ, с длинноволно-
вой стороны они ограничены пороговой частотой ионизации соот-
ветствующего газа-наполнителя, а с коротковолновой — спадом сече-
ния фотоионизации. Для изучения спектральных свойств оптических
материалов в области энергий квантов
hν
∼
9
,
24
. . .
11
,
2
эВ входная
диафрагма ионизационной камеры закрывалась окном из фтористого
лития толщиной 1,5 мм, а камера заполнялась окисью азота до давле-
ния
∼
2
·
10
2
Па. УФ-край регистрируемого спектрального интервала
в этом случае определяется коэффициентом пропускания материала
окна. Сечение фотоионизации для аргона, неона, гелия и ксенона при-
ведены в работах [2, 6]. Сечение фотоионизации неона слабо меняется
в области значений энергии кванта от порога ионизации (21,6 эВ) до
hν
∼
65
эВ и составляет в среднем 7,4Мб. Для аргона в интервале
энергий фотона
hν
∼
15
,
8
. . .
28
эВ сечение фотоионизации примерно
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2006. № 3 7
