Одним из преимуществ разработанного метода по сравнению с
предыдущими методами [2] является отсутствие необходимости до-
полнительного измерения диэлектрических характеристик исследуе-
мых ТТ. Для получения итоговых результатов достаточно предвари-
тельно определить геометрическую длину образца, а непосредствен-
но в результате эксперимента — его электрическую фазовую длину
L
э
=
ϕ
1к
−
ϕ
1н
, где
ϕ
1н
и
ϕ
1к
— значения фазы коэффициента отраже-
ния в начале и конце горения. В итоге по формулам (5) и (6) можно
найти коэффициент фазы и скорость горения.
Обоснование необходимости виртуального согласования изме-
рительного тракта.
Согласно основным положениям теории матриц
рассеяния [2] в четырехполюснике элементы матрицы
S
связаны сле-
дующими соотношениями:
b
1
=
s
11
a
1
+
s
12
a
2
;
b
2
=
s
21
a
1
+
s
22
a
2
,
(7)
где
a
1
,
a
2
,
b
1
,
b
2
— нормированные падающие и отраженные волны в
соответствующих плоскостях отсчета (см. рис. 2), пропорциональные
комплексной амплитуде поперечной составляющей электрического по-
ля соответствующей волны. Поскольку рассматриваемый участок вол-
новодного тракта, ограниченный плоскостью отсчета ИПС (сечение I)
и поверхностью холодного торца (сечение II), не содержит анизотроп-
ных элементов, справедливо равенство
s
12
=
s
21
. Путем несложных
преобразований с учетом того, что
Γ
1
(
t
) =
b
1
/a
1
,
Γ
2
(
t
) =
a
2
/b
2
, из
соотношений (7) получаем рабочее выражение для расчета коэффици-
ента отражения
Γ
2
(
t
)
от холодного торца ТТ (сечение II) по значению
Γ
1
(
t
)
, определяемому в плоскости измерения ИПС (сечение I):
Γ
2
(
t
) =
Γ
1
(
t
)
−
s
11
s
2
12
−
s
11
s
22
+
s
22
Γ
1
(
t
)
.
(8)
Ввиду конструктивных особенностей разработанной эксперимен-
тальной установки наибольшее рассогласование происходит в волно-
водном тракте между сечениями I и II. На практике рассогласование
выражается в смещении годографа комплексного коэффициента отра-
жения
Γ
1
(
t
)
относительно начала отсчета системы координат (рис. 3).
Смещение ктому же зависит от конкретного образца ТТ, и в об-
щем случае может изменяться от эксперимента к эксперименту, что
усложняет использование конструктивных СВЧ-элементов для его со-
гласования. Исходя из основных соотношений для элементов матри-
цы рассеяния [2] и в первом приближении не учитывая потери в рас-
сматриваемом четырехполюснике, т.е. полагая
|
s
22
|
=
|
s
11
|
, получаем
ISSN 0236-3933. ВестникМГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2009. № 1 31
